Loading [MathJax]/jax/output/HTML-CSS/jax.js
Skip to main content
Library homepage
 
Global

7.6: المذبذب التوافقي الكمي

أهداف التعلم

في نهاية هذا القسم، ستكون قادرًا على:

  • وصف نموذج المذبذب التوافقي الكمي
  • حدد الاختلافات بين النماذج الكلاسيكية والكمومية للمذبذب التوافقي
  • اشرح المواقف المادية التي يتطابق فيها النموذج الكلاسيكي والنموذج الكمي

توجد التذبذبات في جميع أنحاء الطبيعة، في أشياء مثل الموجات الكهرومغناطيسية والجزيئات المهتزة والتأثير اللطيف ذهابًا وإيابًا لفرع الشجرة. في الفصول السابقة، استخدمنا ميكانيكا نيوتن لدراسة التذبذبات العيانية، مثل الكتلة على الزنبرك والبندول البسيط. في هذا الفصل، نبدأ بدراسة الأنظمة المتذبذبة باستخدام ميكانيكا الكم. نبدأ بمراجعة المذبذب التوافقي الكلاسيكي.

المذبذب التوافقي الكلاسيكي

المذبذب التوافقي البسيط هو جسيم أو نظام يخضع لحركة توافقية حول موضع التوازن، مثل جسم تهتز كتلته على زنبرك. في هذا القسم، ننظر في التذبذبات ذات البعد الواحد فقط. لنفترض أن الكتلة تتحرك ذهابًا وإيابًا على طولx الاتجاه - حول موضع التوازن،x=0. في الميكانيكا الكلاسيكية، يتحرك الجسيم استجابة لقوة استعادة خطية تُعطى بواسطةFx=kx، أينx إزاحة الجسيم من موضع توازنه. تحدث الحركة بين نقطتي دورانx±A، حيث تشير A إلى سعة الحركة. يختلف موضع الجسم دوريًا بمرور الوقت مع التردد الزاويω=k/m، والذي يعتمد على الكتلة m للمذبذب وعلى ثابتk القوة للقوة الصافية، ويمكن كتابته كـ

x(t)=Acos(ωt+ϕ).

الطاقة الكليةE للمذبذب هي مجموع طاقته الحركيةK=mu2/2 والطاقة الكامنة المرنة للقوةU(x)=kx2/2،

E=12mu2+12kx2.

عند نقاط التحولx=±A، تكون سرعة المذبذب صفرًا؛ لذلك، عند هذه النقاط، تكون طاقة التذبذب فقط في شكل طاقة كامنةE=kA2/2. مخطط الطاقة الكامنةU(x) للمذبذب مقابل موضعهx هو المكافئ (الشكل7.6.1). دالة الطاقة الكامنة هي دالة تربيعية لـx، تُقاس فيما يتعلق بموضع التوازن. في نفس الرسم البياني، نرسم أيضًا الطاقة الكليةE للمذبذب، كخط أفقي يعترض المكافئ عندx=±A. ثمK يتم تمثيل الطاقة الحركية على أنها المسافة الرأسية بين خط الطاقة الكلية والقطع المكافئ للطاقة الكامنة.

يظهر رسم بياني لإمكانات U of x والطاقة E. المحور الرأسي هو الطاقة والمحور الأفقي هو x، والطاقة E إيجابية وثابتة. الجهد U لـ x هو الدالة نصف k في x مربعًا، وهو مكافئ مقعر تكون قيمته صفرًا عند x=0. المنطقة الموجودة أسفل منحنى U of x مظللة. U of x يساوي E عند x يساوي ناقص A و x يساوي زائد A.
الشكل7.6.1: بئر الطاقة الكامنة للمذبذب التوافقي الكلاسيكي: تقتصر الحركة بين نقاط التحول عندx=A وعندx=+A. طاقة التذبذبات هيE=kA2/2.

في هذا المخطط، تقتصر حركة المذبذب الكلاسيكي على المنطقة التي تكون فيها طاقته الحركية غير سالبة، وهو ما تقوله معادلة علاقة الطاقة\ ref {7.53}. من الناحية الفيزيائية، يعني ذلك أنه لا يمكن أبدًا العثور على المذبذب الكلاسيكي خارج نقاط التحول، وتعتمد طاقته فقط على مدى بُعد نقاط التحول عن موضع توازنه. تتغير طاقة المذبذب الكلاسيكي بطريقة مستمرة. أقل طاقة قد يمتلكها المذبذب الكلاسيكي هي صفر، وهو ما يتوافق مع الحالة التي يكون فيها الجسم في حالة سكون في وضع الاتزان. حالة الطاقة الصفرية للمذبذب الكلاسيكي تعني ببساطة عدم وجود تذبذبات وعدم وجود حركة على الإطلاق (جسيم كلاسيكي يجلس في أسفل البئر المحتمل في الشكل7.6.1). عندما يتذبذب جسم، بغض النظر عن حجم طاقته أو صغرها، فإنه يقضي أطول وقت بالقرب من نقاط الانعطاف، لأن هذا هو المكان الذي يتباطأ فيه ويعكس اتجاه حركته. لذلك، فإن احتمال العثور على مذبذب كلاسيكي بين نقاط التحول هو الأعلى بالقرب من نقاط التحول والأدنى عند موضع التوازن. (لاحظ أن هذا ليس بيانًا لتفضيل الكائن للذهاب إلى طاقة أقل. إنه بيان حول مدى سرعة تحرك الكائن عبر مناطق مختلفة.)

المذبذب التوافقي الكمي

مشكلة واحدة في هذه الصيغة الكلاسيكية هي أنها ليست عامة. لا يمكننا استخدامه، على سبيل المثال، لوصف اهتزازات الجزيئات ثنائية الذرة، حيث تكون التأثيرات الكمومية مهمة. الخطوة الأولى نحو الصيغة الكمومية هي استخدام التعبير الكلاسيكيk=mω2 للحد من ذكر ثابت «الربيع» بين الذرات. بهذه الطريقة يمكن كتابة وظيفة الطاقة المحتملة في شكل أكثر عمومية،

U(x)=12mω2x2.

يؤدي الجمع بين هذا التعبير ومعادلة Schrdinger المستقلة عن الوقت إلى

2md2ψ(x)dx2+12mω2x2ψ(x)=Eψ(x).

لحل المعادلة\ ref {7.55}، أي للعثور على الطاقاتE المسموح بها ووظائف الموجة المقابلة لهاψ(x) - نطلب أن تكون وظائف الموجة متماثلة حولx=0 (الجزء السفلي من البئر المحتمل) وأن تكون قابلة للتطبيع. تضمن هذه الشروط أن كثافة الاحتمالية|ψ(x)|2 يجب أن تكون محدودة عند دمجها على النطاق الكامل لـ x من إلى+. كيفية حل المعادلة\ ref {7.55} هي موضوع دورة أكثر تقدمًا في ميكانيكا الكم؛ هنا، نستشهد ببساطة بالنتائج. الطاقات المسموح بها هي

En=(n+12)ω=2n+12ω

معn=0,1,2,3,...

وظائف الموجة التي تتوافق مع هذه الطاقات (الحالات الثابتة أو حالات الطاقة المحددة) هي

ψn(x)=Nneβ2x2/2Hn(βx),n=0,1,2,3,...

حيثβ=mω/Nn يكون التطبيع ثابتًا،Hn(y) وهو عبارة عن دالة متعددة الحدودn تسمى متعددة الحدود الهرمية. وكثيرات حدود هيرميت الأربعة الأولى هي:

  • H0(y)=1
  • H1(y)=2y
  • H2(y)=4y22
  • H3(y)=8y312y.

يتضمن الشكل بعض نماذج الدوال الموجية7.6.2. كلما زادت قيمة الرقم الأساسي، تتناوب الحلول بين الوظائف الزوجية والوظائف الفرديةx=0.

يتم عرض الجهد التوافقي V لـ x ووظائف الموجة للحالات الكمومية n=0 إلى n=4 للجهد. يتم استبدال كل دالة موجية عموديًا بطاقتها، ويتم قياسها بوحدات h nu تحت الصفر. يمتد مقياس الطاقة العمودي من 0 إلى 5. القيمة V المحتملة لـ x عبارة عن مكافئ افتتاحي تصاعدي، متمركز ويساوي الصفر عند x = 0. المنطقة أسفل المنحنى، خارج الجهد، مظللة. يشار إلى مستويات الطاقة بخطوط متقطعة أفقية ويتم تباعدها بانتظام بطاقة 0.5 و 1.2 و 2.5 و 3.5 و 4.5 ساعة بدون 0. حالة n=0 زوجية. إنه متماثل وإيجابي ويبلغ ذروته عند x=0. حالة n = 1 غريبة. يكون سالبًا لـ x أقل من الصفر، وموجب لـ x أكبر من الصفر، والصفر عند الأصل. لديها حد أدنى سلبي واحد والحد الأدنى الإيجابي. حالة n=2 زوجية. وهو متماثل، بحد أدنى سالب عند x=0 وقيمتين كحد أقصى موجبان، أحدهما عند x الموجب والآخر عند سالب x، أما الحالة n = 3 فهي فردية. إنه صفر في الأصل. يحتوي، من اليسار إلى اليمين، على حد أدنى سالب وأقصى إيجابي على يسار الأصل، ثم الحد الأقصى الإيجابي والحد الأدنى السلبي على يمين الأصل. الحالة n=4 زوجية. لها حد أقصى عند الأصل، والحد الأدنى السلبي على كلا الجانبين، والحد الأقصى الإيجابي خارج الحد الأدنى. من الواضح أن جميع الحالات غير صفرية في المنطقة المظللة وتذهب بدون خطوط إلى الصفر حيث ينتقل x إلى زائد وناقص اللانهاية. الحد الأدنى والحد الأقصى كلها داخل الإمكانات، في المنطقة غير المظللة. تُظهر الخطوط العمودية المتقطعة قيم x حيث يكون الجهد مساويًا لطاقة الحالة، أي حيث تعبر الخطوط الأفقية المتقطعة منحنى V من x.
الشكل7.6.2: الوظائف الموجية الخمس الأولى للمذبذب التوافقي الكمومي. يشار إلى الحدود الكلاسيكية لحركة المذبذب بخطوط عمودية تقابل نقاط التحول الكلاسيكية عندx=±A جسيم كلاسيكي بنفس طاقة طاقة المذبذب الكمي في الحالة المشار إليها في الشكل.
مثال7.6.1: Classical Region of Harmonic Oscillations

أوجد سعة التذبذباتA لمذبذب كلاسيكي بطاقة تساوي طاقة المذبذب الكمومي في الحالة الكموميةn.

إستراتيجية

لتحديد السعةA، قمنا بتعيين الطاقة الكلاسيكية التيE=kx2/2=mω2A2/2 تساويEn المعطاة بالمعادلة\ ref {7.56}.

الحل

نحصل على

En=mω2A2n/2An=2mω2En=2mω22n+12ω=(2n+1)mω.

الأهمية

مع زيادة الرقم الكمي n، تزداد طاقة المذبذب وبالتالي سعة التذبذب (لتردد زاوي طبيعي ثابت). بالنسبة للرقم n الكبير، تتناسب السعة تقريبًا مع الجذر التربيعي للرقم الكمومي.

تظهر العديد من الميزات المثيرة للاهتمام في هذا الحل. على عكس المذبذب الكلاسيكي، يمكن أن تحتوي الطاقات المقاسة لمذبذب الكم على قيم الطاقة فقط المعطاة بالمعادلة\ ref {7.56}. علاوة على ذلك، على عكس حالة الجسيم الكمومي في الصندوق، تكون مستويات الطاقة المسموح بها متباعدة بالتساوي،

ΔE=En+1En=2(n+1)+12ω2n+12ω=ω=hf.

عندما ينتقل جسيم مرتبط بمثل هذا النظام من حالة الطاقة العالية إلى حالة الطاقة المنخفضة، فإن كمية الطاقة الأصغر التي يحملها الفوتون المنبعث هي بالضرورةhf. وبالمثل، عندما ينتقل الجسيم من حالة الطاقة المنخفضة إلى حالة الطاقة العالية، يكون مقدار الطاقة الأصغر الذي يمكن أن يمتصه الجسيم هوhf. يمكن لمذبذب الكم أن يمتص أو ينبعث الطاقة فقط بمضاعفات هذا الكم الأصغر من الطاقة. وهذا يتفق مع فرضية بلانك لتبادل الطاقة بين الإشعاع وجدران التجويف في مشكلة إشعاع الجسم الأسود.

مثال7.6.2: Vibrational Energies of the Hydrogen Chloride Molecule

يتكون الجزيءHCl ثنائي الذرة من ذرة كلور واحدة وذرة هيدروجين واحدة. نظرًا لأن ذرة الكلور أكبر بـ 35 مرة من ذرة الهيدروجين، يمكن تقريب اهتزازاتHCl الجزيء جيدًا من خلال افتراض أن ذرة Cl بلا حركة وأن ذرة H تقوم بتذبذبات متناسقة بسبب القوة الجزيئية المرنة التي صممها قانون هوك. يحتوي الطيف الاهتزازي بالأشعة تحت الحمراء الذي تم قياسه لكلوريد الهيدروجين على أقل خط تردد يتركز عندf=8.88×1013Hz. ما المسافة بين الطاقات الاهتزازية لهذا الجزيء؟ ما ثابت القوة k للرابطة الذرية في جزيء HCl؟

إستراتيجية

يتوافق خط التردد الأدنى مع انبعاث الفوتونات ذات التردد الأدنى. تنبعث هذه الفوتونات عندما ينتقل الجزيء بين مستويين من الطاقة الاهتزازية المتجاورة. بافتراض أن مستويات الطاقة متباعدة بالتساوي، نستخدم Equation\ ref {7.58} لتقدير المسافات. يتم تقريب الجزيء جيدًا من خلال معالجة ذرة Cl على أنها ثقيلة للغاية وذرة H ككتلةm تؤدي التذبذبات. عند معالجة هذا النظام الجزيئي كمذبذب كلاسيكي، يتم العثور على ثابت القوة من العلاقة الكلاسيكيةk=mω2.

الحل

تباعد الطاقة هو

ΔE=hf=(4.14×1015eVs)(8.88×1013Hz)=0.368eV.

ثابت القوة هو

k=mω2=m(2πf)2=(1.67×1027kg)(2π×8.88×1013Hz)2=520N/m.

الأهمية

القوة بين الذرات في جزيء HCl قوية بشكل مدهش. الطاقة النموذجية المنبعثة في انتقالات الطاقة بين مستويات الاهتزاز هي في نطاق الأشعة تحت الحمراء. كما سنرى لاحقًا، غالبًا ما تصاحب التحولات بين مستويات الطاقة الاهتزازية لجزيء ثنائي الذرة التحولات بين مستويات الطاقة الدورانية.

التمارين الرياضية7.6.1

التردد الاهتزازي لجزيء يوديد الهيدروجين HI هو6.69×1013Hz.

  1. ما ثابت قوة الرابطة الجزيئية بين ذرات الهيدروجين وذرات اليود؟
  2. ما طاقة الفوتون المنبعث عندما ينتقل هذا الجزيء بين مستويات الطاقة الاهتزازية المتجاورة؟
الإجابة أ

295 نيوتن/متر

الإجابة ب

0.277 فولت

يختلف المذبذب الكمي عن المذبذب الكلاسيكي بثلاث طرق:

  • أولاً، الحالة الأرضية لمذبذب الكم ليستE0=ω/2 صفرًا. في العرض الكلاسيكي، أقل طاقة هي صفر. يعد عدم وجود حالة الطاقة الصفرية أمرًا شائعًا في جميع الأنظمة الميكانيكية الكمومية بسبب التقلبات المنتشرة في كل مكان والتي هي نتيجة لمبدأ عدم اليقين في Heisenberg. إذا جلس جسيم كمي بلا حراك في قاع البئر المحتمل، فسيتعين أن يكون زخمه وموقعه دقيقين في نفس الوقت، الأمر الذي من شأنه أن ينتهك مبدأ عدم اليقين لهايزنبرغ. لذلك، يجب أن تتميز حالة الطاقة المنخفضة بعدم اليقين في الزخم والموضع، لذلك يجب أن تقع الحالة الأرضية للجسيم الكمومي فوق قاع البئر المحتمل.
  • ثانيًا، يمكن العثور على جسيم في جهد مذبذب توافقي كمي باحتمالية غير صفرية خارج الفاصل الزمنيAx+A. في الصيغة الكلاسيكية للمشكلة، لن يكون للجسيم أي طاقة ليكون في هذه المنطقة. تبلغ احتمالية العثور على جسيم كمي من الحالة الأرضية في المنطقة المحرمة تقليديًا حوالي 16٪.
  • ثالثًا، تكون توزيعات الكثافة الاحتمالية|ψn(x)|2 لمذبذب كمي في حالة الطاقة الأرضية المنخفضةψ0(x)، هي الأكبر في منتصف البئر(x=0). لكي يتم العثور على الجسيم بأكبر احتمال في مركز البئر، نتوقع أن يقضي الجسيم معظم الوقت هناك أثناء تذبذبه. هذا عكس سلوك المذبذب الكلاسيكي، حيث يقضي الجسيم معظم وقته في التحرك بسرعات صغيرة نسبيًا بالقرب من نقاط الدوران.
التمارين الرياضية7.6.2

أوجد قيمة التوقع لموضع الجسم في الحالة الأرضية للمذبذب التوافقي باستخدام التماثل.

الإجابة ب

x=0

تتغير توزيعات الكثافة الاحتمالية الكمومية في الشخصية للحالات المثيرة، وتصبح أشبه بالتوزيع الكلاسيكي عندما يرتفع الرقم الكمي. نلاحظ هذا التغيير بالفعل في الحالة المثيرة الأولى لمذبذب كمي لأن التوزيع|ψ1(x)|2 يبلغ ذروته حول نقاط التحول ويختفي عند موضع التوازن، كما هو موضح في الشكل7.6.2. وفقًا لمبدأ المراسلات في بوهر، في حدود الأعداد الكمومية العالية، يتقارب الوصف الكمي للمذبذب التوافقي مع الوصف الكلاسيكي، الموضح في الشكل7.6.3. إن توزيع كثافة الاحتمالية الكلاسيكي المقابل للطاقة الكموميةn=12 للحالة هو تقريب جيد بشكل معقول لتوزيع الاحتمال الكمي لمذبذب الكم في هذه الحالة المثيرة. تصبح هذه الاتفاقية أفضل بشكل متزايد للدول المتحمسة للغاية.

يتم رسم مربع سعة توزيع الكثافة الاحتمالية لـ Psi sub 12 للمذبذب التوافقي الكمي كدالة لـ x كمنحنى صلب. يحتوي المنحنى على 13 قمة بينها 12 صفرًا ويذهب بدون خطوط إلى الصفر عند اللانهاية زائد وناقص. تكون سعة القمم في أدنى مستوياتها في المركز وتزداد مع المسافة من نقطة الأصل. تقع جميع القمم بين x=-a و x=+A، والمنحنى المتقطع الذي يوضح توزيع الكثافة الاحتمالية لمذبذب كلاسيكي بنفس الطاقة هو منحنى فتح صعودي سلس.
الشكل7.6.1: توزيع الكثافة الاحتمالية لإيجاد المذبذب التوافقي الكمي في حالتهn=12 الكمومية. يُظهر المنحنى المتقطع توزيع الكثافة الاحتمالية لمذبذب كلاسيكي بنفس الطاقة.