Kamay naz ni wote ufumbuzi way″ basi piay+z ni suluhisho. 3. y=e^x \cos (3x)+e^x \sin (2x)ni suluhisho la equation tofauti ya piliy″+2y′+10=0. Vibrations ya kioo inaw...Kamay naz ni wote ufumbuzi way''+2y′+y=0, basi piay+z ni suluhisho. 3. y=e^x \cos (3x)+e^x \sin (2x)ni suluhisho la equation tofauti ya piliy″+2y′+10=0. Vibrations ya kioo inaweza kuwa inatokana nay″+ay= \cos (bt), ambapoy''+ay=0 inawakilisha mzunguko wa asili wa kioo na mwimbaji ni kulazimisha vibrations katika \cos (bt).
3. y=e^x \cos (3x)+e^x \sin (2x)é uma solução para a equação diferencial de segunda ordemy″+2y′+10=0. O movimento de um pêndulo oscilante para pequenos ângulosθ pode ser aproximado por\(\d...3. y=e^x \cos (3x)+e^x \sin (2x)é uma solução para a equação diferencial de segunda ordemy″+2y′+10=0. O movimento de um pêndulo oscilante para pequenos ângulosθ pode ser aproximado por\dfrac{d^2θ}{dt^2}+\dfrac{g}{L}θ=0, ondeθ está o ângulo que o pêndulo faz em relação a uma linha vertical,g é a aceleração resultante da gravidade eL é o comprimento do pêndulo.
Le mouvement d'un pendule oscillant pour de petits anglesθ peut être approximé\dfrac{d^2θ}{dt^2}+\dfrac{g}{L}θ=0, enθ fonction de l'angle que fait le pendule par rapport à une ligne vertic...Le mouvement d'un pendule oscillant pour de petits anglesθ peut être approximé\dfrac{d^2θ}{dt^2}+\dfrac{g}{L}θ=0, enθ fonction de l'angle que fait le pendule par rapport à une ligne verticale,g de l'accélération résultant de la gravité etL de la longueur du pendule. Les vibrations du verre peuvent être modélisées pary″+ay= \cos (bt), oùy''+ay=0 représente la fréquence naturelle du verre et où le chanteur force les vibrations à \cos (bt).