27.5: Diffraction Single Slit
- Page ID
- 183455
Malengo ya kujifunza
Mwishoni mwa sehemu hii, utaweza:
- Jadili moja watakata diffraction mfano.
Mwanga unaopitia njia moja huunda muundo wa diffraction tofauti kabisa na yale yaliyoundwa na slits mbili au gratings diffraction. Kielelezo 1 kinaonyesha muundo mmoja wa kupasuka kwa diffraction. Kumbuka kuwa kiwango cha juu cha kati ni kubwa kuliko wale upande wowote, na kwamba kiwango hupungua kwa kasi upande wowote. Kwa upande mwingine, grating diffraction inazalisha mistari sawasawa spaced kwamba hafifu polepole upande wowote wa kituo cha.
Uchunguzi wa diffraction moja ya kupasuka ni mfano katika Kielelezo 2. Hapa tunazingatia mwanga unaotokana na sehemu tofauti za fungu sawa. Kwa mujibu wa kanuni ya Huygens, kila sehemu ya wavefront katika fungu hutoa mawimbi. Hizi ni kama mionzi inayoanza katika awamu na kichwa kwa pande zote. (Kila ray ni perpendicular kwa wavefront ya wavelet.) Kutokana screen ni mbali sana ikilinganishwa na ukubwa wa watakata, rays kuelekea marudio ya kawaida ni karibu sambamba. Wakati wao kusafiri moja kwa moja mbele, kama katika Kielelezo 2a, wao kubaki katika awamu, na upeo wa kati ni kupatikana. Hata hivyo, wakati rays kusafiri kwa angle\(\theta\) jamaa na mwelekeo wa awali wa boriti, kila safari umbali tofauti na eneo la kawaida, na wanaweza kufika ndani au nje ya awamu. Katika Mchoro 2b, ray kutoka chini husafiri umbali wa\(\lambda\) wavelength moja zaidi kuliko ray kutoka juu. Hivyo ray kutoka katikati husafiri umbali\(\lambda / 2\) zaidi kuliko ule upande wa kushoto, hutoka nje ya awamu, na huingilia uharibifu. Ray kutoka kidogo juu ya katikati na moja kutoka kidogo juu ya chini pia kufuta kila mmoja. Kwa kweli, kila ray kutoka kwenye fungu itakuwa na mwingine kuingilia kati kwa uharibifu, na kiwango cha chini cha kiwango kitatokea kwa pembe hii. Kutakuwa na kiwango cha chini kingine kwa pembe sawa na haki ya mwelekeo wa tukio la mwanga.
Kwa pembe kubwa iliyoonyeshwa kwenye Mchoro 2c, urefu wa njia hutofautiana na\(3 \lambda / 2\) kwa mionzi kutoka juu na chini ya fungu. Ray moja husafiri umbali\(\lambda\) tofauti na ray kutoka chini na inakuja katika awamu, kuingilia kati kwa ufanisi. Mionzi miwili, kila mmoja kutoka juu ya hizo mbili, pia itaongeza kwa ufanisi. Mionzi mingi kutoka kwenye fungu itakuwa na mwingine kuingilia kati kwa ufanisi, na kiwango cha juu kitatokea kwa pembe hii. Hata hivyo, mionzi yote haiingilii kwa ufanisi kwa hali hii, na hivyo kiwango cha juu sio kali kama kiwango cha juu. Hatimaye, katika Kielelezo 2d, angle inavyoonekana ni kubwa ya kutosha kuzalisha kiwango cha chini cha pili. Kama inavyoonekana katika takwimu, tofauti katika urefu wa njia kwa rays kutoka upande wowote wa watakata ni\(D \sin{\theta}\), na tunaona kwamba kiwango cha chini cha uharibifu kinapatikana wakati umbali huu ni nyingi muhimu ya wavelength.
Hivyo, ili kupata uharibifu kuingiliwa kwa watakata moja,\[D \sin{\theta} = m \lambda,~for~m = 1, -1, 2, -2, 3,... \left(destructive\right), \label{27.6.1}\] wapi\(D\) upana watakata,\(\lambda\) ni wavelength mwanga,\(\theta\) ni angle jamaa na mwelekeo wa awali wa mwanga, na\(m\) ni utaratibu wa kiwango cha chini. Kielelezo 3 inaonyesha grafu ya kiwango kwa kuingiliwa moja watakata, na ni dhahiri kwamba maxima upande wowote wa upeo wa kati ni kiasi kidogo makali na si kama pana. Hii ni sambamba na mfano katika Kielelezo 1b.
Mfano\(\PageIndex{1}\): Calculating Single Slit Diffraction
Mwanga unaoonekana wa wavelength 550 nm huanguka kwenye fungu moja na hutoa kiwango cha chini cha pili cha diffraction kwa pembe ya\(45.0^{\circ}\) jamaa na mwelekeo wa tukio la mwanga.
- Upana wa fungu ni nini?
- Kwa kiwango gani kiwango cha chini cha kwanza kinazalishwa?
Mkakati:
Kutokana na taarifa iliyotolewa, na kuchukua screen ni mbali na watakata, tunaweza kutumia equation\(D \sin{\theta} = m \lambda\) kwanza kupata\(D\), na tena kupata angle kwa kiwango cha chini ya kwanza\(\theta_{1}\).
Suluhisho (a):
Sisi ni kutokana na kwamba\(\lambda = 550 nm\),\(m =2\), na\(\theta_{2} = 45.0^{\circ}\). Kutatua equation\(D = \sin{\theta} = m \lambda\) kwa\(D\) na kubadilisha maadili inayojulikana inatoa\[D = \frac{m \lambda}{\sin{\theta_{2}}} = \frac{2\left(550 nm\right)}{\sin{45.0^{\circ}}} \label{27.6.2}\]\[= \frac{1100 \times 10^{-9}}{0.707}\]\[=1.56 \times 10^{-6}.\]
Suluhisho (b):
Kutatua equation\(D = \sin{\theta} = m \lambda\) kwa\(\sin{\theta_{1}}\) na kubadilisha maadili inayojulikana anatoa\[\sin_{\theta_{1}} = \frac{m \lambda}{D} = \frac{1 \left(550 \times 10^{-9} m \right)}{1.56 \times 10^{-6}}. \label{27.6.3}\] Hivyo angle\(\theta_{1}\) ni\[\theta_{1} = \sin{0.354}^{-1} = 20.7^{\circ} \label{27.6.4}\]
Majadiliano:
Tunaona kwamba fungu ni nyembamba (ni mara chache tu zaidi kuliko wavelength ya mwanga). Hii ni sambamba na ukweli kwamba mwanga lazima kuingiliana na kitu kulinganishwa na ukubwa wa wavelength yake ili kuonyesha madhara makubwa wimbi kama vile hii moja watakata diffraction mfano. Pia tunaona kwamba kiwango cha juu cha kati\(20.7^{\circ}\) kinaendelea upande wowote wa boriti ya awali, kwa upana wa karibu\(41^{\circ}\). Pembe kati ya minima ya kwanza na ya pili ni kuhusu tu\(24^{\circ} \left(45.0^{\circ} - 20.7^{\circ}\right)\). Hivyo upeo wa pili ni karibu nusu tu kama pana kama upeo wa kati.
Muhtasari
- Kipande kimoja kinazalisha muundo wa kuingiliwa unaojulikana na upeo mkubwa wa kati na maxima nyembamba na dimmer kwa pande.
- Kuna uharibifu kuingiliwa kwa watakata moja wakati\(D \sin{\theta} = m \lambda,~ \left(for~m = 1, -1, 2, -2, 3, ...\right)\) ambapo\(D\) ni upana watakata,\(\lambda\) ni wavelength mwanga wa,\(\theta\) ni angle jamaa na mwelekeo wa awali wa mwanga, na\(m\) ni utaratibu wa kiwango cha chini. Kumbuka kuwa hakuna\(m = 0\) kiwango cha chini.
faharasa
- kuingiliwa kwa uharibifu kwa kukata moja
- hutokea wakati\(D \sin{\theta} = m \lambda, \left(for~m = 1, -1, 2, -2, 3, ...\right)\), wapi\(D\) upana wa watakata,\(\lambda\) ni wavelength ya mwanga,\(\theta\) ni angle jamaa na mwelekeo wa awali wa mwanga, na\(m\) ni utaratibu wa kiwango cha chini