10.4: 放射性衰变
在本节结束时,您将能够:
- 用衰变常数和半衰期描述放射性物质的衰变
- 使用放射性衰变定律估算物质的年龄
- 解释允许使用 14 C 对活组织进行测年的自然过程
1896年,安托万· 贝克勒尔发现富含铀的岩石会发出看不见的光线,这会使封闭容器中的照相板变暗。 科学家为这些射线的核起源提供了三个论据。 首先,辐射的影响不会因化学状态而变化;也就是说,发射材料是元素还是化合物的形式。 其次,辐射不会随温度或压力的变化而变化,这两个因素都足以影响原子中的电子。 第三,隐形射线的巨大能量(高达数百eV)与原子电子转变(只有几个 eV)不一致。 今天,这种辐射可以用原子核深处的质量转化为能量来解释。 原子核辐射的自发发射称为核放射性(图10.4.1)。

放射性衰变定律
当单个原子核通过辐射发射转化为另一个原子核时,据说原子核会衰变。 所有原子核都会发生放射性衰变Z>82, 以及一些不稳定的同位素Z<83. 衰变率与物质中原始(未衰变)原子核 N 的数量成正比。 以时间间隔 dt 写入因衰变而丢失的原子核数−dN
−dNdt=λN
其中λ,称为衰减常数。 (减号表示原始原子核的数量随着时间的推移而减少。) 换句话说,可供衰变的原子核越多,衰变的次数就越多(以时间为单位)。 方程\ ref {eq2} 可以重写为
dNN=−λdt.
对方程的两边进行积分,并定义N0为处的原子核数t=0,我们得到
∫NN0dN′N=−∫t0λdt′.
这给了我们
lnNN0=−λt.
以方程\ ref {eq4} 的左右两侧为幂次方程e,我们就有了放射性衰变定律。
一段时间后剩余N的放射性核总数t为
N=N0e−λt
哪里λ是特定原子核的衰变常数。
核总数起初下降速度非常快,然后下降得更慢(图10.4.2)。

放射性物质的半衰期(T1/2)定义为一半原始原子核衰变的时间(或原始原子核的一半剩余时间)。 不稳定同位素的半衰期显示在核素图表中。 因此,在整数 (n) 个半衰期后剩余的放射性核的数量为
N=N02n
如果衰减常数(λ)很大,则半衰期很小,反之亦然。 要确定这些数量之间的关系,请注意何t=T1/2时N=N0/2。
因此,方程\ ref {eq5} 可以重写为
N02=N0e−λT1/2.
将两边除以N0然后取自然对数得出
ln12=lne−λT1/2
这简化为
λ=0.693T1/2.
因此,如果我们知道放射性物质的半衰期 T 1/2,我们就能找到其衰变常数。 放射¯T性物质的寿命定义为原子核在衰变之前存在的平均时间。 物质的寿命只是衰减常数的倒数,写成
¯T=1λ.
活动 A 定义为衰减率的大小,或
A=−dNdt=λN=λN0e−λt.
时间间隔 dt 中的无穷小变化 d N 为负数,因为父粒子(未衰变)的数量正在减少,因此活性(A)为正。 将初始活动定义为A0=λN0,我们有
A=A0e−λt.
因此,放射性物质的活性A随着时间的推移呈指数级降低(图10.4.3)。

锶-90的半衰期为28.8 y。找出 (a) 其衰变常数和 (b) 1.00 g 材料的初始活度。Sr9038
策略
我们可以直接从方程\ ref {eq8} 中找到衰减常数。 为了确定活性,我们首先需要找到存在的原子核数量。
解决方案
a. 发现衰减常数为
λ=0.693T1/2=(0.693T1/2)(1yr3.16×107s)=7.61×10−10s−1.
b. 的原子质量9038Sr为 89.91 g。使用 Avogadro 的数字NA=6.022×1023 atoms/mol,我们可以找出 1.00 g 材料中原子核的初始数量:
N0=1.00g89.91g(NA)=6.70×1021nuclei.
由此,我们发现 1.00 g 锶-90 的活A0性为t=0
A0=λN0=(7.61×10−10s−1)(6.70×1021nuclei)=5.10×1012decays/s.
用物质的半衰期来表达λ,我们得到
A=A0e−(0.693/T1/2)T1/2=A0e−0.693=A0/2.
因此,活性在半衰期后减半。 我们可以λ通过测量活动随时间变化来确定衰减常数。 取方程\ ref {eq11} 左右两侧的自然对数,我们得到
lnA=−λt+lnA0.
该方程遵循线性形式y=mx+b。 如果我们绘制\ ln A 与 t 的对比,则预计会有一条具有斜率−λ和 y 截距的直线lnA0(图10.4.3b)。 活动 A 以贝克勒尔 (Bq) 为单位表示,其中 11Bq=1decaypersecond。 这个数量也可以用每分钟的衰减数或每年的衰减来表示。 最常见的活动单位之一是居里(Ci),定义为 1 g 的活性226Ra。 Bq 和 Ci 之间的关系是
1Ci=3.70×1010Bq.
按质量20%计算,人体的大约是碳。 计算在活生物体14C中发现的 1.00 千克碳所产生的活性。 以 Bq 和 Ci 为单位表示活动。
策略
的活性14C使用方程确定A0=λN0,其中 λ 是衰变常数,N0是放射性原子核的数量。 1.00 kg 样品中的14C核数目分两步确定。 首先,我们使用摩尔概念来确定12C原子核的数量。 其次,我们将该值乘以1.3×10−12(活生物体碳样本14C中的已知丰度),以确定活生物体中14C原子核的数量。 衰减常数是根据已知的半衰期确定的14C(可从 [链接] 获得)。
解决方案
一摩尔碳的质量为12.0 g,因为它几乎是纯净的12C。 因此,千克中碳核的数量为
N(12C)=6.02×1023mol−112.0g/mol×(1000g)=5.02×1025.
因此,1 kg 碳中的14C原子核数为
N(14C)=(5.02×1025)(1.3×1012)=6.52×1013.
现在我们可以使用方程式\ ref {eq11} 找到活动A了。 输入已知值可以给我们
A=0.693(6.52×1013)5730y=7.89×109y−1
或每年7.89×109衰变。 要将其转换为单位 Bq,我们只需将年转换为秒即可。 因此,
A=(7.89×109y−1)1.00y3.16×107s=250Bq,
或者每秒 250 次衰变。 要用居里表达 A,我们使用居里的定义,
A=250Bq3.7×1010Bq/Ci=6.76×10−9Ci.
因此,
A=6.76nCi.
意义
按重量计算,大约20%人体是碳。 人体每秒发生数百次14C衰变。 Carbon-14和体内其他天然存在的放射性物质构成了人暴露于核辐射的背景情况。 正如我们将在本章后面看到的那样,该活性水平远低于最大推荐剂量。
放射性约会
放射性测年法是一种利用自然产生的放射性来确定材料年龄的技术, 例如岩石或古代人工制品. 基本方法是估计材料中原子核的原始数量和材料中的当前原子核数量(衰变后),然后使用衰减常数的已知值λ和方程\ ref {衰变定律} 来计算衰变的总时间t。
放射性测年的一种重要方法是碳14测年. 当高能太阳辐射撞击高层大气中的14N原子核,随后衰变时,会产生碳14核,半衰期为5730年。 放射性碳与稳定碳具有相同的化学成分,因此它与生态圈结合,最终成为每个活生物体的一部分。 Carbon-14的丰度为每万亿中普通碳的1.3部分。 因此,如果您知道物体中碳核的数量,则将该数字乘1.3×10−12以得出该物体中的14C原子核数量。 当生物死亡时,与环境的碳交换就会停止,14C并且在衰变时不会得到补充。
通过将人工制品(例如木乃伊包装)14C中的丰度与活组织中的正常丰度进行比较,可以确定木乃伊的年龄(或人死后的时间)。 Carbon-14测年法可用于历史可达50,000年的生物组织,但通常对于较年轻的样本最为准确,因为其中14C原子核的丰度更高。 非常古老的生物材料14C根本不含任何物质。 碳定年的有效性可以通过其他方式进行检查,例如通过历史知识或树木年轮计数。
在一个古老的墓穴中,您的考古学家团队发现了古老的木制家具。 只有80%原件14C留在木头里。 家具多久了?
策略
问题陈述暗示了这一点N/N0=0.80。 因此,我们重新排列方程\ ref {衰减定律} 以找到乘积λt。 我们知道的半衰期14C为 5730 y,因此我们也知道衰减常数,因此也知道总衰减时间t。
解决方案
我们重新排列方程\ ref {衰减定律} for to gN/N0 ives
NN0=e−λt.
因此
0.80=e−λt.
取两边的自然对数得出
ln0.80=−λt,
所以
−0.223=−λt.
重新排列方程以隔离t可以给我们带来好处
t=0.223(0.6935730y)=1844y.
意义
这些家具已有将近 2000 年的历史——这是一个令人印象深刻的发现。 碳14测年的典型不确定性差不多5%,因此家具的使用年限在1750至1950年之间。 该日期范围必须得到其他证据(例如历史记录)的确认。
放射性核素的衰变率很高。 这对它的半衰期和活性意味着什么?
- 回答
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半衰期与衰减率成反比,因此半衰期很短。 活性既取决于衰变粒子的数量,也取决于衰减率,因此活性可以很大,也可以很小。
访问放射性约会游戏以了解放射性测年的类型,并尝试对一些古代物体进行测年.