Loading [MathJax]/jax/element/mml/optable/GreekAndCoptic.js
Skip to main content
Library homepage
 
Global

4.3: الكثافة في حيود الشق الواحد

أهداف التعلم

في نهاية هذا القسم، ستكون قادرًا على:

  • احسب الكثافة بالنسبة إلى الحد الأقصى المركزي لقمم الحيود أحادية الشق
  • احسب الكثافة بالنسبة إلى الحد الأقصى المركزي لنقطة عشوائية على الشاشة

لحساب شدة نمط الحيود، نتبع طريقة الطور المستخدمة في العمليات الحسابية مع دوائر التيار المتردد في دوائر التيار المتردد. إذا اعتبرنا أن هناك مصادرN Huygens عبر الشق الموضح سابقًا، مع فصل كل مصدر بمسافة A/n عن جيرانه المجاورين، فإن فرق المسار بين الموجات من المصادر المجاورة التي تصل إلى النقطة العشوائيةP على الشاشة هو(a/N)sinθ. هذه المسافة تعادل فرق الطور البالغ(2πa/λN)sinθ. يظهر مخطط الطور للموجات القادمة إلى النقطة التي يظهر موضعها الزاوي في الشكل4.3.1.θ سعة الطور لكل موجة من موجات Huygens هيΔE0، سعة الطور الناتج هيE، وفرق الطور بين الموجات من المصدر الأول والأخير هو

ϕ=(2πλ)asinθ.

معN ذلك، يقترب مخطط الطور من قوس دائري بالطولNΔE0 ونصف القطرr. نظرًا لأن طول القوس هوNΔE0 لأي جزءϕ، يجب أن ينخفض نصف قطرr القوس كلماϕ زاد (أو بشكل مكافئ، حيث تشكل المحاور حلزونات أكثر إحكامًا).

يُظهر الشكل أ قوسًا يحتوي على محاور تحمل اسم delta E concupt 0. يؤدي هذا إلى إلغاء الزاوية الموجودة في مركز الدائرة، من خلال سطرين مسميين بـ r. يتم تقسيم هذه الزاوية إلى نصفين ويتم تسمية كل نصف بـ phi بمقدار 2. ترتبط نقاط نهاية القوس بسهم يحمل العلامة E. ويكون المماس عند إحدى نقاط نهاية القوس أفقيًا. يجعل المماس عند نقطة النهاية الأخرى للقوس الزاوية phi مع الأفقي. يوضح الشكل (ب) القوس والزاوية الفرعية له. يمتد الخط المنقط من نقطة نهاية واحدة للقوس إلى الخط المقابل r. وهو عمودي على r. يصنع زاوية phi مع القوس وزاوية 90 ناقص phi مع الخط المجاور r.
الشكل\PageIndex{1}: (أ) مخطط الطور المقابل للموضع الزاوي في نمط الحيود أحادي الشق. فرق الطور بين الموجات من المصادر الأولى والأخيرة هو\phi = (2\pi /\lambda)a \, sin \, \theta. (ب) الشكل الهندسي للمخطط المرحلي.

يظهر مخطط الطور لـ = 0 (مركز نمط الحيود) في الشكل\PageIndex{1a} باستخدام N = 30. في هذه الحالة، يتم وضع وحدات الطور من طرف إلى طرف في خط مستقيم من الطولN \Delta E_0، وينتقل نصف القطر r إلى ما لا نهاية، ويكون الناتج له قيمته القصوىE = N\Delta E_0. يمكن الحصول على شدة الضوء باستخدام العلاقةI = \dfrac{1}{2} c \epsilon_0 E^2 من الموجات الكهرومغناطيسية. ثم تكون شدة الحد الأقصى

I_0 = \dfrac{1}{2} c\epsilon_0 (N \Delta E_0)^2 = \dfrac{1}{2\mu_0 c}(N\Delta E_0)^2, \nonumber

أين\epsilon_0 = 1/\mu_0 c^2. تظهر مخططات الطور لأول صفرين من نمط الحيود في الشكل\PageIndex{1b} والشكل\PageIndex{1d}. في كلتا الحالتين، يتم إضافة وحدات الطور إلى الصفر، بعد الدوران عبر\phi = 2\pi الراد لـ m = 1 و4 \pi rad لـ m = 2.

يوضح الشكل أ 30 طور في خط بطول N delta E scupt 0. طول المرحلة هو delta E supcept 0. يوضح الشكل (ب) دائرة تشير أطوار في اتجاه عكس اتجاه عقارب الساعة. هذا يسمى m يساوي 1، E يساوي 0. يوضح الشكل c المحاور على طول الدائرة. تبدأ من الأسفل وتدور مرة ونصف حول الدائرة في اتجاه عكس اتجاه عقارب الساعة. يُطلق على السهم من نقطة البداية إلى نقطة النهاية اسم E1. وهي تشكل قطر الدائرة. يُطلق على الشكل c اسم 3 × 2 pi E1 يساوي N delta E0. يوضح الشكل d المراحل على طول الدائرة. تبدأ من الأسفل وتدور مرتين حول الدائرة في اتجاه عكس اتجاه عقارب الساعة. يسمى الشكل m يساوي 2، E يساوي 0. يوضح الشكل E أطوار على طول الدائرة. تبدأ من الأسفل وتدور مرتين ونصف حول الدائرة في اتجاه عكس اتجاه عقارب الساعة. يُطلق على السهم من نقطة البداية إلى نقطة النهاية اسم E2. وهي تشكل قطر الدائرة. يُطلق على الشكل c اسم 5 × 2 pi E2 يساوي N delta E0.
الشكل\PageIndex{2}: مخططات Phasor (مع 30 مرحلًا) لنقاط مختلفة على نمط الحيود أحادي الشق. تم فصل الدورات المتعددة حول دائرة معينة قليلاً بحيث يمكن رؤية المحاور. (أ) الحد الأقصى المركزي، (ب) الحد الأدنى الأول، (ج) الحد الأقصى الأول بعد الحد الأقصى المركزي، (د) الحد الأدنى الثاني، (هـ) الحد الأقصى الثاني بعد الحد الأقصى المركزي.

يتم تمثيل الحد الأقصى التاليين بعد الحد الأقصى المركزي بمخططات الطور للأجزاء (ج) و (هـ). وفي الجزء (ج)، تناوبت أجهزة الحفر على\phi = 3\pi طول الطريق وشكلت نتيجة لذلك متدرج من حيث الحجمE_1. طول القوس الذي تشكله أجهزة الطور هوN\Delta E_0. نظرًا لأن هذا يتوافق مع 1.5 دورة حول دائرة قطرهاE_1، فلدينا

\dfrac{3}{2} \pi E_1 = N \Delta E_0, \nonumber

وبالتالي

E_1 = \dfrac{2N\Delta E_0}{3\pi} \nonumber

و

I_1 = \dfrac{1}{2\mu_0 c}E_1^2 = \dfrac{4(N\Delta E_0)^2}{(9\pi^2)(2\mu_0c)} = 0.045 I_0, \nonumber

حيث

I_0 = \dfrac{(N\Delta E_0)^2}{2\mu_0 c}. \nonumber

في الجزء (هـ)، تم تدوير المراوح عبر\phi = 5\pi راد، وهو ما يعادل 2.5 دورة حول دائرة قطرهاE_2 وطول القوسN\Delta E_0. ينتج عن هذاI_2 = 0.016 I_0. يتم ترك الإثبات كتمرين للطالب (التمرين 4.119).

وتتوافق هاتان الحدمتان في الواقع مع قيم التي تقل قليلاً عن3\pi5\pi راد وراد. نظرًا لأن الطول الإجمالي لقوس مخطط الطور يكون دائمًاN \Delta E_0، فإن نصف قطر القوس يتناقص كلماϕ زاد. ونتيجة لذلك، تبينE_1 أنها أكبر قليلاً بالنسبة للأقواس التي لم تلتف تمامًا عبر3\pi الراد والراد5\pi، على التوالي.E_2 يتم فحص القيم الدقيقةϕ للحد الأقصى في التمرين 4.120. عند حل هذه المشكلة، ستجد أنها أقل من... لكنها قريبة جدًا من\phi = 3\pi, \, 5\pi, \, 7\pi,... اقرأ.

لحساب الكثافة عند نقطة عشوائيةP على الشاشة، نعود إلى مخطط الطور الخاص بالشكل\PageIndex{1}. بما أن القوس يقترب من الزاوية في مركز الدائرة،

N\Delta E_0 = r\phi \label{eq10}

و

\sin \left(\dfrac{\phi}{2}\right) = \dfrac{E}{2r}. \label{eq11}

Eأين سعة الحقل الناتج. حل المعادلة\ ref {eq11}E ثم استبدالهاr بالمعادلة\ ref {eq10}، نجد

\begin{align*} E &= 2r \, \sin \, \dfrac{\phi}{2} \\[5pt] &= 2\dfrac{N\Delta E_0}{\phi} \sin \, \dfrac{\phi}{2}. \end{align*} \nonumber

تعريف الآن

\beta = \dfrac{\phi}{2} = \dfrac{\pi a \, \sin \, \theta}{\lambda} \label{4.2}

نحصل على

E = N\Delta E_0 \dfrac{\sin \, \beta}{\beta} \label{eq15}

تربط المعادلة\ ref {eq15} سعة الحقل الناتج في أي نقطة في نمط الحيود بالسعةN \Delta E_0 عند الحد الأقصى المركزي. تتناسب الكثافة مع مربع السعة، لذلك

I = I_0 \left(\dfrac{\sin \, \beta}{\beta}\right)^2 \label{eq20}

I_0 = (N\delta E_0)^2/2\mu_0 cأين الكثافة في مركز النمط.

بالنسبة للحد الأقصى المركزي، = 0، β هي أيضًا صفر ونرى من قاعدة l'Hôpital ذلك\lim_{\beta \rightarrow 0}(sin \, \beta/\beta) = 1، وهكذاlim_{\phi \rightarrow 0}I = I_0. بالنسبة للحد الأقصى التالي،\phi = 3\pi rad، لدينا\beta = 3\pi/2 rad وعندما يتم استبداله في المعادلة\ ref {eq20}، ينتج

I_1 = I_0 \left(\dfrac{\sin \, 3\pi/2}{3\pi/2}\right)^2 = 0.045 I_0, \nonumber

بما يتفق مع ما وجدناه سابقًا في هذا القسم باستخدام أقطار ومحيط مخططات الطور. يؤدي استبدال\phi = 5\pi rad في المعادلة\ ref {eq20} إلى نتيجة مماثلة لـI_2.

يظهر رسم المعادلة\ ref {eq20} في الشكل\PageIndex{3} وأسفله مباشرة صورة لنمط الحيود الفعلي. لاحظ أن القمة المركزية أكثر سطوعًا من غيرها، وأن أصفار النموذج تقع في تلك النقاط حيث يحدثsin \, \beta = 0 ذلك عند\beta = m\pi راد. هذا يتوافق مع

\dfrac{\pi a \, \sin \theta}{\lambda} = m\pi, \nonumber

أو

a \, \sin \, \theta = m \lambda, \nonumber

التي استخلصناها من أجل التداخل المدمر لشق واحد سابقًا.

يعرض الشكل أ رسمًا بيانيًا لـ I بواسطة I0 مقابل الإصدار التجريبي. توجد قمة في منتصف الرسم البياني عند الإصدار التجريبي تساوي 0. قيمة y لهذا هي 1. يحتوي الرسم البياني على تموجات على جانبي هذا الشكل والتي تصبح أصغر كلما تقدمت للخارج. يحتوي الرسم البياني على أصفار عند ناقص 3 نقطة لكل بوصة، ناقص 2 نقطة لكل بوصة، ناقص بي، بي، 2 نقطة لكل بوصة مربعة، 3 نقاط في البوصة. يوضح الشكل (ب) شريطًا يتناوب فيه الضوء والمناطق المظلمة. الجزء المركزي هو الأكثر سطوعًا.
الشكل\PageIndex{3}: (أ) توزيع الكثافة المحسوب لنمط الحيود أحادي الشق. (ب) نمط الحيود الفعلي.
مثال\PageIndex{1}: Intensity in Single-Slit Diffraction

يمر ضوء طوله الموجي ٥٥٠ نانومترًا عبر شق بعرض ٢٫٠٠ ميكرومتر وينتج نمط حيود مشابه للنمط الموضح في الشكل\PageIndex{3a}.

  1. ابحث عن مواقع أول درجتين صغيرتين بدلالة الزاوية من الحد الأقصى المركزي.
  2. حدد الكثافة بالنسبة إلى الحد الأقصى المركزي عند نقطة تقع في منتصف المسافة بين هذين الحدين الأدني.

إستراتيجية

يتم إعطاء الحد الأدنى من خلال المعادلة 4.2.1،a \, sin \, \theta = m\lambda. الحد الأدنى الأولان هما لـ m = 1 و m = 2. يمكن استخدام المعادلة\ ref {eq20} والمعادلة\ ref {4.2} لتحديد الكثافة بمجرد حساب الزاوية.

الحل
  1. يعطينا حل المعادلة 4.2.1 لـ\theta_m = \sin^{-1}(m\lambda/a)، بحيث

    \theta_1 = \sin^{-1} \left(\dfrac{(+1)(550 \times 10^{-9} m)}{2.00 \times 10^{-6}m}\right) = +16.0° \nonumber

    و

    \theta_2 = \sin^{-1} \left(\dfrac{(+2)(550 \times 10^{-9}m)}{2.00 \times 10^{-6}m}\right) = +33.4°. \nonumber

  2. نقطة منتصف الطريق بين\theta_1 و\theta_2 هي

    \theta = (\theta_1 + \theta_2) /2 = (16.0° + 33.4°)/2 = 24.7°. \nonumber

تعطي المعادلة\ المرجع {4.2}

\beta = \dfrac{\pi a \, sin \, \theta}{\lambda} = \dfrac{\pi (2.00 \times 10^{-6}m) \, \sin \, (24.7°)}{(550 \times 10^{-9}m)} = 1.52\pi \, or \, 4.77 \, rad. \nonumber

من المعادلة\ ref {eq20}، يمكننا الحساب

\dfrac{I}{I_0} = \left(\dfrac{\sin \, \beta}{\beta}\right)^2 = \left(\dfrac{\sin \, (4.77)}{4.77}\right)^2 = \left(\dfrac{-0.9985}{4.77}\right)^2 = 0.044. \nonumber

الأهمية

هذا الموضع، الذي يقع في منتصف المسافة بين حدين صغيرين، قريب جدًا من موقع الحد الأقصى أو المتوقع بالقرب\beta = 3\pi/2 منه أو1.5\pi.

التمارين الرياضية\PageIndex{1}

بالنسبة للتجربة في المثال\PageIndex{1}، في أي زاوية من المركز هي الحد الأقصى الثالث وما شدتها بالنسبة إلى الحد الأقصى المركزي؟

إجابة

74.3^o،0.0083 I_0

إذا كان عرض الشقa متغيرًا، يتغير توزيع الكثافة، كما هو موضح في الشكل\PageIndex{4}. يتم توزيع القمة المركزية على المنطقة منsin \, \theta = -\lambda/a إلىsin \, \theta = +\lambda/a. بالنسبة لـ الصغيرة، يتوافق هذا مع العرض الزاوي\Delta \theta \approx 2\lambda /a. وبالتالي، تؤدي الزيادة في عرض الشق إلى انخفاض في عرض الذروة المركزية. بالنسبة للشق الذي يحتوي على》، تكون الذروة المركزية حادة جدًا، بينما إذا كانت a ≈》، فإنها تصبح واسعة جدًا.

توضح الأشكال من أ إلى ج الرسوم البيانية لـ I بواسطة I0 مقابل theta بالدرجات. لكل منها قمة موجة بقيمة y 1 عند x=0. الشكل (أ)، المسمى بـ «يساوي لامدا»، يحتوي على قوس عريض. أما الشكل (ب)، الذي يحمل علامة تساوي 5 لامدا، فيحتوي على قمة أضيق. يحتوي على أصفار تقريبًا بين 10 و 15 وبين سالب 10 وناقص 15. الشكل (ج)، المسمى بـ 10 لامدا، له قمة ضيقة. يحتوي على أصفار عند زائد وناقص 5، تقريبًا بين 10 و 15 وبين سالب 10 وناقص 15.
الشكل\PageIndex{4}: أنماط الحيود أحادية الشق لمختلف عروض الشقوق. كلما زاد عرض الشق a من a =إلى 5ثم إلى 10، ينخفض عرض الذروة المركزية مع انخفاض زوايا الحد الأدنى الأول كما هو متوقع في المعادلة 4.2.1.
محاكاة الحيود

يمكن أن تتطلب تجربة الحيود في البصريات الكثير من التحضير ولكن هذه المحاكاة من قبل Andrew Duffy لا توفر فقط إعدادًا سريعًا ولكن أيضًا القدرة على تغيير عرض الشق على الفور. قم بتشغيل المحاكاة وحدد «شق واحد». يمكنك ضبط عرض الشق ورؤية التأثير على نمط الحيود على الشاشة وكرسم بياني.