4.3: الكثافة في حيود الشق الواحد
في نهاية هذا القسم، ستكون قادرًا على:
- احسب الكثافة بالنسبة إلى الحد الأقصى المركزي لقمم الحيود أحادية الشق
- احسب الكثافة بالنسبة إلى الحد الأقصى المركزي لنقطة عشوائية على الشاشة
لحساب شدة نمط الحيود، نتبع طريقة الطور المستخدمة في العمليات الحسابية مع دوائر التيار المتردد في دوائر التيار المتردد. إذا اعتبرنا أن هناك مصادرN Huygens عبر الشق الموضح سابقًا، مع فصل كل مصدر بمسافة A/n عن جيرانه المجاورين، فإن فرق المسار بين الموجات من المصادر المجاورة التي تصل إلى النقطة العشوائيةP على الشاشة هو(a/N)sinθ. هذه المسافة تعادل فرق الطور البالغ(2πa/λN)sinθ. يظهر مخطط الطور للموجات القادمة إلى النقطة التي يظهر موضعها الزاوي في الشكل4.3.1.θ سعة الطور لكل موجة من موجات Huygens هيΔE0، سعة الطور الناتج هيE، وفرق الطور بين الموجات من المصدر الأول والأخير هو
ϕ=(2πλ)asinθ.
معN→∞ ذلك، يقترب مخطط الطور من قوس دائري بالطولNΔE0 ونصف القطرr. نظرًا لأن طول القوس هوNΔE0 لأي جزءϕ، يجب أن ينخفض نصف قطرr القوس كلماϕ زاد (أو بشكل مكافئ، حيث تشكل المحاور حلزونات أكثر إحكامًا).

يظهر مخطط الطور لـ = 0 (مركز نمط الحيود) في الشكل\PageIndex{1a} باستخدام N = 30. في هذه الحالة، يتم وضع وحدات الطور من طرف إلى طرف في خط مستقيم من الطولN \Delta E_0، وينتقل نصف القطر r إلى ما لا نهاية، ويكون الناتج له قيمته القصوىE = N\Delta E_0. يمكن الحصول على شدة الضوء باستخدام العلاقةI = \dfrac{1}{2} c \epsilon_0 E^2 من الموجات الكهرومغناطيسية. ثم تكون شدة الحد الأقصى
I_0 = \dfrac{1}{2} c\epsilon_0 (N \Delta E_0)^2 = \dfrac{1}{2\mu_0 c}(N\Delta E_0)^2, \nonumber
أين\epsilon_0 = 1/\mu_0 c^2. تظهر مخططات الطور لأول صفرين من نمط الحيود في الشكل\PageIndex{1b} والشكل\PageIndex{1d}. في كلتا الحالتين، يتم إضافة وحدات الطور إلى الصفر، بعد الدوران عبر\phi = 2\pi الراد لـ m = 1 و4 \pi rad لـ m = 2.

يتم تمثيل الحد الأقصى التاليين بعد الحد الأقصى المركزي بمخططات الطور للأجزاء (ج) و (هـ). وفي الجزء (ج)، تناوبت أجهزة الحفر على\phi = 3\pi طول الطريق وشكلت نتيجة لذلك متدرج من حيث الحجمE_1. طول القوس الذي تشكله أجهزة الطور هوN\Delta E_0. نظرًا لأن هذا يتوافق مع 1.5 دورة حول دائرة قطرهاE_1، فلدينا
\dfrac{3}{2} \pi E_1 = N \Delta E_0, \nonumber
وبالتالي
E_1 = \dfrac{2N\Delta E_0}{3\pi} \nonumber
و
I_1 = \dfrac{1}{2\mu_0 c}E_1^2 = \dfrac{4(N\Delta E_0)^2}{(9\pi^2)(2\mu_0c)} = 0.045 I_0, \nonumber
حيث
I_0 = \dfrac{(N\Delta E_0)^2}{2\mu_0 c}. \nonumber
في الجزء (هـ)، تم تدوير المراوح عبر\phi = 5\pi راد، وهو ما يعادل 2.5 دورة حول دائرة قطرهاE_2 وطول القوسN\Delta E_0. ينتج عن هذاI_2 = 0.016 I_0. يتم ترك الإثبات كتمرين للطالب (التمرين 4.119).
وتتوافق هاتان الحدمتان في الواقع مع قيم التي تقل قليلاً عن3\pi5\pi راد وراد. نظرًا لأن الطول الإجمالي لقوس مخطط الطور يكون دائمًاN \Delta E_0، فإن نصف قطر القوس يتناقص كلماϕ زاد. ونتيجة لذلك، تبينE_1 أنها أكبر قليلاً بالنسبة للأقواس التي لم تلتف تمامًا عبر3\pi الراد والراد5\pi، على التوالي.E_2 يتم فحص القيم الدقيقةϕ للحد الأقصى في التمرين 4.120. عند حل هذه المشكلة، ستجد أنها أقل من... لكنها قريبة جدًا من\phi = 3\pi, \, 5\pi, \, 7\pi,... اقرأ.
لحساب الكثافة عند نقطة عشوائيةP على الشاشة، نعود إلى مخطط الطور الخاص بالشكل\PageIndex{1}. بما أن القوس يقترب من الزاوية في مركز الدائرة،
N\Delta E_0 = r\phi \label{eq10}
و
\sin \left(\dfrac{\phi}{2}\right) = \dfrac{E}{2r}. \label{eq11}
Eأين سعة الحقل الناتج. حل المعادلة\ ref {eq11}E ثم استبدالهاr بالمعادلة\ ref {eq10}، نجد
\begin{align*} E &= 2r \, \sin \, \dfrac{\phi}{2} \\[5pt] &= 2\dfrac{N\Delta E_0}{\phi} \sin \, \dfrac{\phi}{2}. \end{align*} \nonumber
تعريف الآن
\beta = \dfrac{\phi}{2} = \dfrac{\pi a \, \sin \, \theta}{\lambda} \label{4.2}
نحصل على
E = N\Delta E_0 \dfrac{\sin \, \beta}{\beta} \label{eq15}
تربط المعادلة\ ref {eq15} سعة الحقل الناتج في أي نقطة في نمط الحيود بالسعةN \Delta E_0 عند الحد الأقصى المركزي. تتناسب الكثافة مع مربع السعة، لذلك
I = I_0 \left(\dfrac{\sin \, \beta}{\beta}\right)^2 \label{eq20}
I_0 = (N\delta E_0)^2/2\mu_0 cأين الكثافة في مركز النمط.
بالنسبة للحد الأقصى المركزي، = 0، β هي أيضًا صفر ونرى من قاعدة l'Hôpital ذلك\lim_{\beta \rightarrow 0}(sin \, \beta/\beta) = 1، وهكذاlim_{\phi \rightarrow 0}I = I_0. بالنسبة للحد الأقصى التالي،\phi = 3\pi rad، لدينا\beta = 3\pi/2 rad وعندما يتم استبداله في المعادلة\ ref {eq20}، ينتج
I_1 = I_0 \left(\dfrac{\sin \, 3\pi/2}{3\pi/2}\right)^2 = 0.045 I_0, \nonumber
بما يتفق مع ما وجدناه سابقًا في هذا القسم باستخدام أقطار ومحيط مخططات الطور. يؤدي استبدال\phi = 5\pi rad في المعادلة\ ref {eq20} إلى نتيجة مماثلة لـI_2.
يظهر رسم المعادلة\ ref {eq20} في الشكل\PageIndex{3} وأسفله مباشرة صورة لنمط الحيود الفعلي. لاحظ أن القمة المركزية أكثر سطوعًا من غيرها، وأن أصفار النموذج تقع في تلك النقاط حيث يحدثsin \, \beta = 0 ذلك عند\beta = m\pi راد. هذا يتوافق مع
\dfrac{\pi a \, \sin \theta}{\lambda} = m\pi, \nonumber
أو
a \, \sin \, \theta = m \lambda, \nonumber
التي استخلصناها من أجل التداخل المدمر لشق واحد سابقًا.

يمر ضوء طوله الموجي ٥٥٠ نانومترًا عبر شق بعرض ٢٫٠٠ ميكرومتر وينتج نمط حيود مشابه للنمط الموضح في الشكل\PageIndex{3a}.
- ابحث عن مواقع أول درجتين صغيرتين بدلالة الزاوية من الحد الأقصى المركزي.
- حدد الكثافة بالنسبة إلى الحد الأقصى المركزي عند نقطة تقع في منتصف المسافة بين هذين الحدين الأدني.
إستراتيجية
يتم إعطاء الحد الأدنى من خلال المعادلة 4.2.1،a \, sin \, \theta = m\lambda. الحد الأدنى الأولان هما لـ m = 1 و m = 2. يمكن استخدام المعادلة\ ref {eq20} والمعادلة\ ref {4.2} لتحديد الكثافة بمجرد حساب الزاوية.
الحل
- يعطينا حل المعادلة 4.2.1 لـ\theta_m = \sin^{-1}(m\lambda/a)، بحيث
\theta_1 = \sin^{-1} \left(\dfrac{(+1)(550 \times 10^{-9} m)}{2.00 \times 10^{-6}m}\right) = +16.0° \nonumber
و\theta_2 = \sin^{-1} \left(\dfrac{(+2)(550 \times 10^{-9}m)}{2.00 \times 10^{-6}m}\right) = +33.4°. \nonumber
- نقطة منتصف الطريق بين\theta_1 و\theta_2 هي
\theta = (\theta_1 + \theta_2) /2 = (16.0° + 33.4°)/2 = 24.7°. \nonumber
تعطي المعادلة\ المرجع {4.2}
\beta = \dfrac{\pi a \, sin \, \theta}{\lambda} = \dfrac{\pi (2.00 \times 10^{-6}m) \, \sin \, (24.7°)}{(550 \times 10^{-9}m)} = 1.52\pi \, or \, 4.77 \, rad. \nonumber
من المعادلة\ ref {eq20}، يمكننا الحساب
\dfrac{I}{I_0} = \left(\dfrac{\sin \, \beta}{\beta}\right)^2 = \left(\dfrac{\sin \, (4.77)}{4.77}\right)^2 = \left(\dfrac{-0.9985}{4.77}\right)^2 = 0.044. \nonumber
الأهمية
هذا الموضع، الذي يقع في منتصف المسافة بين حدين صغيرين، قريب جدًا من موقع الحد الأقصى أو المتوقع بالقرب\beta = 3\pi/2 منه أو1.5\pi.
بالنسبة للتجربة في المثال\PageIndex{1}، في أي زاوية من المركز هي الحد الأقصى الثالث وما شدتها بالنسبة إلى الحد الأقصى المركزي؟
- إجابة
-
74.3^o،0.0083 I_0
إذا كان عرض الشقa متغيرًا، يتغير توزيع الكثافة، كما هو موضح في الشكل\PageIndex{4}. يتم توزيع القمة المركزية على المنطقة منsin \, \theta = -\lambda/a إلىsin \, \theta = +\lambda/a. بالنسبة لـ الصغيرة، يتوافق هذا مع العرض الزاوي\Delta \theta \approx 2\lambda /a. وبالتالي، تؤدي الزيادة في عرض الشق إلى انخفاض في عرض الذروة المركزية. بالنسبة للشق الذي يحتوي على》، تكون الذروة المركزية حادة جدًا، بينما إذا كانت a ≈》، فإنها تصبح واسعة جدًا.

يمكن أن تتطلب تجربة الحيود في البصريات الكثير من التحضير ولكن هذه المحاكاة من قبل Andrew Duffy لا توفر فقط إعدادًا سريعًا ولكن أيضًا القدرة على تغيير عرض الشق على الفور. قم بتشغيل المحاكاة وحدد «شق واحد». يمكنك ضبط عرض الشق ورؤية التأثير على نمط الحيود على الشاشة وكرسم بياني.