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6.2: Energia eletromagnética

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    Objetivos de

    Ao final desta seção, você poderá:

    • Explicar o comportamento básico das ondas, incluindo ondas itinerantes e ondas estacionárias
    • Descreva a natureza ondulatória da luz
    • Use equações apropriadas para calcular propriedades relacionadas à onda de luz, como frequência, comprimento de onda e energia
    • Faça a distinção entre espectros de emissão contínua e linear
    • Descreva a natureza das partículas da luz

    A natureza da luz tem sido objeto de investigação desde a antiguidade. No século XVII, Isaac Newton realizou experimentos com lentes e prismas e conseguiu demonstrar que a luz branca consiste nas cores individuais do arco-íris combinadas. Newton explicou suas descobertas ópticas em termos de uma visão “corpuscular” da luz, na qual a luz era composta por fluxos de partículas extremamente pequenas viajando em altas velocidades de acordo com as leis do movimento de Newton. Outros no século XVII, como Christiaan Huygens, mostraram que fenômenos ópticos como reflexão e refração poderiam ser igualmente bem explicados em termos de luz como ondas viajando em alta velocidade através de um meio chamado “éter luminífero”, que se pensava permear todo o espaço. No início do século XIX, Thomas Young demonstrou que a luz passando por fendas estreitas e espaçadas produzia padrões de interferência que não podiam ser explicados em termos de partículas newtonianas, mas podiam ser facilmente explicados em termos de ondas. Mais tarde, no século XIX, depois que James Clerk Maxwell desenvolveu sua teoria da radiação eletromagnética e mostrou que a luz era a parte visível de um vasto espectro de ondas eletromagnéticas, a visão de partículas da luz ficou completamente desacreditada. No final do século XIX, os cientistas viam o universo físico como compreendendo aproximadamente dois domínios separados: matéria composta por partículas que se movem de acordo com as leis do movimento de Newton e radiação eletromagnética consistindo em ondas governadas pelas equações de Maxwell. Hoje, esses domínios são chamados de mecânica clássica e eletrodinâmica clássica (ou eletromagnetismo clássico). Embora houvesse alguns fenômenos físicos que não pudessem ser explicados dentro dessa estrutura, os cientistas da época estavam tão confiantes na solidez geral dessa estrutura que viam essas aberrações como paradoxos intrigantes que acabariam sendo resolvidos de alguma forma dentro dessa estrutura. Como veremos, esses paradoxos levaram a uma estrutura contemporânea que conecta intimamente partículas e ondas em um nível fundamental chamado dualidade onda-partícula, que substituiu a visão clássica.

    A luz visível e outras formas de radiação eletromagnética desempenham papéis importantes na química, pois podem ser usadas para inferir as energias dos elétrons nos átomos e moléculas. Grande parte da tecnologia moderna é baseada na radiação eletromagnética. Por exemplo, ondas de rádio de um telefone celular, raios X usados por dentistas, a energia usada para cozinhar alimentos no micro-ondas, o calor radiante de objetos em brasa e a luz da tela da televisão são formas de radiação eletromagnética que exibem um comportamento ondulatório.

    Ondas

    Uma onda é uma oscilação ou movimento periódico que pode transportar energia de um ponto no espaço para outro. Exemplos comuns de ondas estão ao nosso redor. Agitar a ponta de uma corda transfere energia da sua mão para a outra ponta da corda, jogar uma pedra em um lago faz com que as ondas ondulem para fora ao longo da superfície da água, e a expansão do ar que acompanha um raio gera ondas sonoras (trovões) que podem viajar para fora por vários quilômetros. Em cada um desses casos, a energia cinética é transferida através da matéria (corda, água ou ar) enquanto a matéria permanece essencialmente no lugar. Um exemplo perspicaz de uma onda ocorre em estádios esportivos quando torcedores em uma região estreita de assentos se levantam simultaneamente e ficam de pé com os braços levantados por alguns segundos antes de se sentarem novamente, enquanto os torcedores nas seções vizinhas também se levantam e se sentam em sequência. Embora essa onda possa cercar rapidamente um grande estádio em alguns segundos, nenhum dos torcedores realmente viaja com a onda - todos ficam dentro ou acima de seus assentos.

    As ondas não precisam se restringir a viajar pela matéria. Como Maxwell mostrou, as ondas eletromagnéticas consistem em um campo elétrico oscilando em sintonia com um campo magnético perpendicular, ambos perpendiculares à direção da viagem. Essas ondas podem viajar através do vácuo a uma velocidade constante de 2,998××10 8 m/s, a velocidade da luz (indicada por c).

    Todas as ondas, incluindo formas de radiação eletromagnética, são caracterizadas por um comprimento de onda (denotado por λ, a letra minúscula grega lambda), uma frequência (indicada por ¾, a letra minúscula grega nu) e uma amplitude. Como pode ser visto na Figura 6.2, o comprimento de onda é a distância entre dois picos ou vales consecutivos em uma onda (medida em metros no sistema SI). Ondas eletromagnéticas têm comprimentos de onda que caem dentro de uma enorme faixa - comprimentos de onda de quilômetros (10 a 3 m) a picômetros (10 −12 m) foram observados. A frequência é o número de ciclos de onda que passam por um ponto específico no espaço em um determinado período de tempo (no sistema SI, isso é medido em segundos). Um ciclo corresponde a um comprimento de onda completo. A unidade de frequência, expressa como ciclos por segundo [s −1], é o hertz (Hz). Os múltiplos comuns desta unidade são megahertz, (1 MHz = 1)××10 (6 Hz) e gigahertz (1 GHz = 1).××10 (9 Hz). A amplitude corresponde à magnitude do deslocamento da onda e, portanto, na Figura 6.2, isso corresponde à metade da altura entre os picos e vales. A amplitude está relacionada à intensidade da onda, que para a luz é o brilho e para o som é o volume.

    Esta figura inclui 5 ondas senoidais unidimensionais em duas colunas. A coluna à esquerda inclui três ondas e a coluna à direita inclui duas ondas. Em cada coluna, segmentos de linha vertical tracejada se estendem pelos lados esquerdo e direito da coluna. Uma seta apontando para a direita se estende da linha tracejada esquerda até a linha tracejada direita em ambas as colunas e é rotulada como “Distância percorrida em 1 segundo”. Todas as ondas começam no lado esquerdo em uma crista. A onda no canto superior esquerdo mostra 3 picos à direita do ponto de partida. Um colchete denominado “lambda subscrito 1” se estende para cima a partir do segundo e terceiro picos. Abaixo dessa onda está o rótulo: “nu subscrito 1 é igual a 4 ciclos por segundo é igual a 3 hertz”. A onda abaixo tem seis picos à direita do ponto de partida com um colchete conectando de forma semelhante o terceiro e o quarto picos, que é rotulado como “lambda subscrito 2”. Abaixo dessa onda está o rótulo, “nu subscrito 2 é igual a 8 ciclos por segundo é igual a 6 hertz”. A terceira onda na coluna tem doze picos à direita do ponto de partida com um colchete conectando similarmente o sétimo e o oitavo picos, que é rotulado como “lambda subscrito 3”. Abaixo dessa onda está o rótulo: “nu subscrito 3 é igual a 12 ciclos por segundo é igual a 12 hertz”. Todas as ondas nesta coluna parecem ter a mesma distância vertical do pico ao vale. Na segunda coluna, as duas ondas são mostradas de forma semelhante, mas não têm os rótulos lambda. A onda superior nesta coluna tem uma distância vertical maior entre os picos e vales e é rotulada como “Maior amplitude”. A onda abaixo dela tem uma distância menor entre os picos e vales e é rotulada como “Amplitude mais baixa”.
    Figura 6.2 Ondas senoidais unidimensionais mostram a relação entre comprimento de onda, frequência e velocidade. A onda com o menor comprimento de onda tem a maior frequência. A amplitude é metade da altura da onda do pico ao vale.

    O produto do comprimento de onda de uma onda (λ) e de sua frequência (λ), λ, é a velocidade da onda. Assim, para radiação eletromagnética no vácuo, a velocidade é igual à constante fundamental, c:

    c=2.998×108ms−1=λπc=2.998×108ms−1=λπ

    O comprimento de onda e a frequência são inversamente proporcionais: à medida que o comprimento de onda aumenta, a frequência diminui. A proporcionalidade inversa é ilustrada na Figura 6.3. Esta figura também mostra o espectro eletromagnético, a faixa de todos os tipos de radiação eletromagnética. Cada uma das várias cores da luz visível tem frequências e comprimentos de onda específicos associados a elas, e você pode ver que a luz visível constitui apenas uma pequena parte do espectro eletromagnético. Como as tecnologias desenvolvidas para funcionar em várias partes do espectro eletromagnético são diferentes, por razões de conveniência e legados históricos, unidades diferentes são normalmente usadas para diferentes partes do espectro. Por exemplo, as ondas de rádio geralmente são especificadas como frequências (normalmente em unidades de MHz), enquanto a região visível geralmente é especificada em comprimentos de onda (normalmente em unidades de nm ou angstroms).

    A figura inclui uma parte do espectro eletromagnético que se estende da radiação gama na extrema esquerda, passando por raios X, ultravioleta, visível, infravermelho, terahertz e microondas até transmissão e rádio sem fio na extrema direita. No topo da figura, dentro de uma caixa cinza, há três flechas. Os primeiros apontam para a esquerda e são rotulados como “Aumentando a energia E.” Uma segunda seta é colocada logo abaixo da primeira, que também aponta para a esquerda e é rotulada como “Aumentando a frequência nu”. Uma terceira seta é colocada logo abaixo da qual aponta para a direita e é rotulada como “Aumentando o comprimento de onda lambda”. Dentro da caixa cinza perto da parte inferior há um padrão de onda sinusoidal azul que se move horizontalmente pela caixa. Na extremidade esquerda, as ondas são curtas e compactadas. Eles se alongam gradualmente, movendo-se da esquerda para a direita na figura, resultando em ondas significativamente mais longas na extremidade direita do diagrama. Abaixo da caixa cinza, há uma variedade de fotos alinhadas acima dos nomes dos tipos de radiação e uma escala numérica chamada “Comprimento de onda lambda (m)”. Essa escala vai de 10 metros negativos sobrescritos sob radiação gama, aumentando em potências de dez para um valor de 10 sobrescritos de 3 metros na extrema direita sob transmissão e rádio sem fio. O raio-X aparece em torno de 10 sobrescritos negativos 10 metros, o ultravioleta aparece na faixa de 10 sobrescritos negativos 8 a 10 sobrescritos negativos 7, a luz visível aparece entre 10 sobrescritos negativos 7 e 10 sobrescritos negativos 6 a 10 sobrescritos negativos 5 alcance, teraherz aparece na faixa 10 sobrescrito menos 4 a 10 sobrescrito menos 3, infravermelho de microondas aparece na faixa 10 sobrescrito menos 2 a 10 sobrescrito menos 1, e a transmissão e o rádio sem fio se estendem de 10 a 10 sobrescrito 3 metros. As etiquetas acima da escala são colocadas para indicar 1 n m a 10 sobrescritos negativos 9 metros, 1 mícron a 10 sobrescritos negativos 6 metros, 1 milímetro a 10 sobrescritos negativos 3 metros, 1 centímetro a 10 sobrescritos negativos 2 metros e 1 pé entre 10 sobrescritos negativos de 1 metro e 10 sobrescritos de 0 metros. Uma variedade de imagens é colocada abaixo da caixa cinza e acima da escala na figura para fornecer exemplos de aplicações relacionadas que usam a radiação eletromagnética na faixa da escala abaixo de cada imagem. As fotos à esquerda acima da radiação gama mostram raios cósmicos e uma imagem de PET multicolorida de um cérebro. Uma imagem de raio-x em preto e branco de uma mão aparece acima dos raios-x. A imagem de um paciente em tratamento odontológico, com uma luz azul direcionada para a boca do paciente, é rotulada como “cura dentária” e é mostrada acima da radiação ultravioleta. Entre os rótulos ultravioleta e infravermelho, há uma faixa estreita de cores violeta, índigo, azul, verde, amarelo, laranja e vermelho em faixas estreitas e verticais. A partir dessa faixa estreita, duas linhas tracejadas se estendem por uma curta distância acima, à esquerda e à direita de uma imagem do espectro visível. A imagem, chamada “luz visível”, é apenas uma versão mais ampla das faixas estreitas de cores na área do rótulo. Acima do infravermelho estão imagens de um controle remoto de televisão e uma imagem de visão noturna em preto e verde. No extremo esquerdo da região de microondas, uma imagem de radar de satélite é mostrada. Logo abaixo, e ainda acima da região de micro-ondas, estão imagens de um telefone celular, um roteador sem fio rotulado como “dados sem fio” e um forno de microondas. A transmissão acima e o rádio sem fio são duas imagens. A imagem mais à esquerda é uma imagem de ultrassom médico em preto e branco. Um rádio AM sem fio está posicionado na extremidade direita da imagem, também acima da transmissão e do rádio sem fio.
    Figura 6.3 Porções do espectro eletromagnético são mostradas em ordem decrescente de frequência e aumento do comprimento de onda. (crédito “Raio cósmico”: modificação do trabalho pela NASA; crédito “PET scan”: modificação do trabalho pelo Instituto Nacional de Saúde; crédito “Raio X”: modificação do trabalho pelo Dr. Jochen Lengerke; crédito “Cura dentária”: modificação do trabalho pelo Departamento da Marinha; crédito “Visão noturna”: modificação do trabalho por o Departamento do Exército; crédito “Remoto”: modificação do trabalho de Emilian Robert Vicol; crédito “Telefone celular”: modificação do trabalho de Brett Jordan; crédito “Forno de microondas”: modificação do trabalho de Billy Mabray; crédito “Ultrasound”: modificação do trabalho de Jane Whitney; crédito “Rádio AM”: modificação do trabalho de Dave Clausen)

    Exemplo 6.1

    Determinando a frequência e o comprimento de onda da radiação

    Um poste de sódio emite luz amarela que tem um comprimento de onda de 589 nm (1 nm = 1××10 −9 m). Qual é a frequência dessa luz?

    Solução

    Podemos reorganizar a equação c = λπ para resolver a frequência:
    π=cλπ=cλ

    Como c é expresso em metros por segundo, também devemos converter 589 nm em metros.

    π=(2.998×108ms−1589nm)(1×109nm1m)=5.09×1014s−1π=(2.998×108ms−1589nm)(1×109nm1m)=5.09×1014s−1

    Verifique seu aprendizado

    Uma das frequências usadas para transmitir e receber sinais de telefone celular nos Estados Unidos é 850 MHz. Qual é o comprimento de onda em metros dessas ondas de rádio?

    Resposta:

    0,353 m = 35,3 cm

    Química na vida cotidiana

    Comunicação sem fio

    Essa figura consiste em três imagens de torres de telefones celulares. O primeiro envolve uma estrutura que usa um grau significativo de andaimes. A segunda imagem inclui uma torre com o que parece ser uma base que é essencialmente um grande poste que se ramifica bem no topo. A terceira imagem mostra uma torre de celular que parece estar disfarçada de palmeira.
    Figura 6.4 As torres de rádio e celular são normalmente usadas para transmitir radiação eletromagnética de longo comprimento de onda. Cada vez mais, as torres de celular são projetadas para se misturarem com a paisagem, como acontece com a torre de celular de Tucson, Arizona (à direita) disfarçada de palmeira. (crédito restante: modificação da obra de Sir Mildred Pierce; crédito médio: modificação da obra de M.O. Stevens)

    Muitas tecnologias valiosas operam na região de frequência de rádio (3 kHz-300 GHz) do espectro eletromagnético. Na extremidade de baixa frequência (baixa energia, comprimento de onda longo) dessa região estão os sinais de rádio AM (modulação de amplitude) (540-2830 kHz) que podem percorrer longas distâncias. Os sinais de rádio FM (modulação de frequência) são usados em frequências mais altas (87,5-108,0 MHz). No rádio AM, a informação é transmitida variando a amplitude da onda (Figura 6.5). No rádio FM, por outro lado, a amplitude é constante e a frequência instantânea varia.

    Esta figura mostra 3 diagramas de ondas. O primeiro diagrama de onda está em preto e mostra duas cristas, indica uma distância consistente do pico ao vale e tem uma calha em sua extensão na página. O rótulo “Signal” aparece à direita. Logo abaixo, um diagrama de ondas é mostrado em vermelho. A onda inclui dezesseis cristas, mas a distância dos picos aos vales de ondas consecutivas varia ao longo da página. A distância de pico a vale é maior na região abaixo dos picos do diagrama de onda negra, e a distância de pico a vale é igualmente menor abaixo do vale do diagrama de onda negra. Esse diagrama de onda vermelha é rotulado como “A M.” O diagrama da terceira onda é mostrado em azul. A distância do pico ao vale de ondas consecutivas é constante em toda a página, mas os picos e vales estão mais próximos na região abaixo dos picos do diagrama de ondas pretas na parte superior da figura. Os picos e vales estão relativamente amplamente espaçados abaixo da região do vale do diagrama de ondas negras. Este diagrama de onda azul é rotulado como “F M.”
    Figura 6.5 Este esquema mostra como a modulação de amplitude (AM) e a modulação de frequência (FM) podem ser usadas para transmitir uma onda de rádio.

    Outras tecnologias também operam na parte de ondas de rádio do espectro eletromagnético. Por exemplo, os sinais de telefone celular 4G têm aproximadamente 880 MHz, enquanto os sinais do Sistema de Posicionamento Global (GPS) operam a 1,228 e 1,575 GHz, as redes de tecnologia sem fio local (Wi-Fi) operam a 2,4 a 5 GHz e os sensores de pedágio rodoviário operam a 5,8 GHz. As frequências associadas a essas aplicações são convenientes porque essas ondas tendem a não ser muito absorvidas pelos materiais de construção comuns.

    Um fenômeno particularmente característico das ondas ocorre quando duas ou mais ondas entram em contato: elas interferem umas nas outras. A Figura 6.6 mostra os padrões de interferência que surgem quando a luz passa por fendas estreitas bem espaçadas em torno de um comprimento de onda. Os padrões de franja produzidos dependem do comprimento de onda, com as franjas sendo mais espaçadas para uma luz de menor comprimento de onda passando por um determinado conjunto de fendas. Quando a luz passa pelas duas fendas, cada fenda atua efetivamente como uma nova fonte, resultando em duas ondas bem espaçadas entrando em contato com o detector (neste caso, a câmera). As regiões escuras na Figura 6.6 correspondem às regiões onde os picos da onda de uma fenda coincidem com os vales da onda da outra fenda (interferência destrutiva), enquanto as regiões mais brilhantes correspondem às regiões onde os picos das duas ondas (ou suas duas ondas) calhas) coincidem (interferência construtiva). Da mesma forma, quando duas pedras são jogadas juntas em um lago, os padrões de interferência são visíveis nas interações entre as ondas produzidas pelas pedras. Esses padrões de interferência não podem ser explicados por partículas que se movem de acordo com as leis da mecânica clássica.

    Esta imagem mostra padrões de interferência da luz passando por uma fenda estreita. Quatro faixas coloridas distintas estão dispostas de cima para baixo. A faixa superior mostra luz branca, a segunda vermelha, a terceira verde e a quarta é azul. Cada faixa mostra um quadrado central colorido com faixas mais estreitas orientadas verticalmente que se estendem para a esquerda e para a direita em um fundo preto.
    Figura 6.6 Os padrões de franjas de interferência são mostrados para a luz passando por duas fendas estreitas e bem espaçadas. O espaçamento das franjas depende do comprimento de onda, com as franjas sendo mais espaçadas para a luz azul de menor comprimento de onda. (crédito: PASCO)

    Retrato de um químico

    Dorothy Crowfoot Hodgkin

    Os raios X exibem comprimentos de onda de aproximadamente 0,01—10 nm. Como esses comprimentos de onda são comparáveis aos espaços entre os átomos em um sólido cristalino, os raios X são dispersos quando passam pelos cristais. Os raios dispersos sofrem interferências construtivas e destrutivas que criam um padrão de difração específico que pode ser medido e usado para determinar com precisão as posições dos átomos dentro do cristal. Esse fenômeno da difração de raios X é a base de técnicas muito poderosas que permitem a determinação da estrutura molecular. Uma das pioneiras que aplicou essa poderosa tecnologia a importantes substâncias bioquímicas foi Dorothy Crowfoot Hodgkin.

    Nascida no Cairo, Egito, em 1910, filha de pais britânicos, o fascínio de Dorothy pela química foi fomentado no início de sua vida. Aos 11 anos, ela foi matriculada em uma prestigiosa escola primária inglesa, onde foi uma das duas meninas autorizadas a estudar química. Em seu aniversário de 16 anos, sua mãe, Molly, presenteou ela com um livro sobre cristalografia de raios-X, que teve um impacto profundo na trajetória de sua carreira. Ela estudou química na Universidade de Oxford, graduando-se com honras de primeira classe em 1932 e ingressando diretamente na Universidade de Cambridge para fazer um doutorado. Em Cambridge, Dorothy reconheceu a promessa da cristalografia de raios-X para determinações da estrutura de proteínas, conduzindo pesquisas que lhe renderam um PhD em 1937. Ao longo de uma carreira muito produtiva, foi creditado ao Dr. Hodgkin a determinação de estruturas para várias biomoléculas importantes, incluindo iodeto de colesterol, penicilina e vitamina B12. Em reconhecimento às suas conquistas no uso de técnicas de raios-X para elucidar as estruturas de substâncias bioquímicas, ela recebeu o Prêmio Nobel de Química de 1964. Em 1969, ela liderou uma equipe de cientistas que deduziu a estrutura da insulina, facilitando a produção em massa desse hormônio e promovendo consideravelmente o tratamento de pacientes diabéticos em todo o mundo. A Dra. Hodgkin continuou trabalhando com a comunidade científica internacional, ganhando inúmeras distinções e prêmios antes de sua morte em 1993.

    Nem todas as ondas são ondas itinerantes. As ondas estacionárias (também conhecidas como ondas estacionárias) permanecem restritas em alguma região do espaço. Como veremos, as ondas estacionárias desempenham um papel importante em nossa compreensão da estrutura eletrônica de átomos e moléculas. O exemplo mais simples de uma onda estacionária é uma onda unidimensional associada a uma corda vibratória que é mantida fixa em seus dois pontos finais. A Figura 6.7 mostra as quatro ondas estacionárias de menor energia (a onda fundamental e os três harmônicos mais baixos) para uma corda vibrante em uma amplitude específica. Embora o movimento da corda esteja principalmente dentro de um plano, a onda em si é considerada unidimensional, pois está ao longo do comprimento da corda. O movimento dos segmentos das cordas em uma direção perpendicular ao comprimento da corda gera as ondas e, portanto, a amplitude das ondas é visível como o deslocamento máximo das curvas vistas na Figura 6.7. A principal observação da figura é que somente aquelas ondas com um número inteiro, n, de meio comprimento de onda entre os pontos finais podem se formar. Um sistema com pontos finais fixos como esse restringe o número e o tipo das formas de onda possíveis. Este é um exemplo de quantização, em que somente valores discretos de um conjunto mais geral de valores contínuos de alguma propriedade são observados. Outra observação importante é que as ondas harmônicas (aquelas ondas que exibem mais da metade do comprimento de onda) têm um ou mais pontos entre os dois pontos finais que não estão em movimento. Esses pontos especiais são nós. As energias das ondas estacionárias com uma determinada amplitude em uma corda vibratória aumentam com o número de meio-comprimentos de onda n. Como o número de nós é n — 1, pode-se dizer que a energia também depende do número de nós, geralmente aumentando à medida que o número de nós aumenta.

    Esta figura mostra quatro ondas estacionárias unidimensionais. As ondas são mostradas em uma cor marrom e são compostas por curvas para representar ondas estacionárias que podem ser geradas usando cordas. A primeira imagem na parte superior da figura mostra uma única onda longa sem nós ou pontos em que a corda parece cruzar entre as extremidades nos lados esquerdo e direito da figura. O segundo diagrama logo abaixo mostra um único nó no centro da onda, que divide a onda em duas metades idênticas à esquerda e à direita. O terceiro diagrama mostra dois nós, dividindo a imagem em três partes idênticas à esquerda, ao centro e à direita. Da mesma forma, a última imagem na parte inferior da figura mostra três nós, dividindo a imagem em quatro partes idênticas.
    Figura 6.7 Uma corda vibratória mostra algumas ondas estacionárias unidimensionais. Como os dois pontos finais da corda são mantidos fixos, somente ondas com um número inteiro de meio comprimento de onda podem se formar. Os pontos na corda entre os pontos finais que não estão se movendo são chamados de nós.

    Um exemplo de ondas estacionárias bidimensionais é mostrado na Figura 6.8, que mostra os padrões vibracionais em uma superfície plana. Embora as amplitudes vibracionais não possam ser vistas como na corda vibratória, os nós se tornaram visíveis borrifando a superfície do tambor com um pó que se acumula nas áreas da superfície com deslocamento mínimo. Para ondas estacionárias unidimensionais, os nós eram pontos na linha, mas para ondas estacionárias bidimensionais, os nós são linhas na superfície (para ondas estacionárias tridimensionais, os nós são superfícies bidimensionais dentro do volume tridimensional).

    Esta figura inclui quatro imagens. Em cada imagem, uma plataforma circular marrom foi polvilhada com um pó marrom, fios amarelos se conectam a uma base cilíndrica abaixo da plataforma. À direita da plataforma está uma caixa branca com uma frente azul chamada “5.289 k H z Function Generator”. A imagem no canto superior esquerdo mostra três anéis distintos formados a partir do pó castanho uniformemente espaçados do centro da plataforma, com o primeiro anel muito próximo ao centro da plataforma. A caixa diz: “2.434 k H z.” A imagem no canto superior direito é semelhante, exceto que os anéis estão mais próximos e o anel central tem um raio significativamente maior do que no primeiro diagrama. Nesta foto, a caixa diz: “3.986 k H z”. A imagem no canto inferior esquerdo é semelhante à imagem no canto superior esquerdo, exceto que mais pó está presente e 8 raios uniformemente espaçados são formados a partir do pó castanho na plataforma, formando uma imagem semelhante a uma teia. Nesta foto, a caixa diz: “5.289 k H z”. No canto inferior direito da figura, a imagem é semelhante à mostrada no canto superior direito, exceto que quatro raios uniformemente espaçados são mostrados compostos pelo pó bronzeado na plataforma. Nesta foto, a caixa diz: “5.670 K H z”.
    Figura 6.8 Ondas estacionárias bidimensionais podem ser visualizadas em uma superfície vibrante. A superfície foi polvilhada com um pó que se acumula próximo às linhas nodais. Existem dois tipos de nós visíveis: nós radiais (círculos) e nós angulares (raios).

    Link para o aprendizado

    Você pode assistir à formação de vários nós radiais aqui, enquanto a cantora Imogen Heap projeta sua voz em um tambor de chaleira.

    Radiação de corpo negro e a catástrofe ultravioleta

    As últimas décadas do século XIX testemunharam uma intensa atividade de pesquisa na comercialização de iluminação elétrica recém-descoberta. Isso exigiu uma melhor compreensão das distribuições de luz emitida por várias fontes que estavam sendo consideradas. A iluminação artificial geralmente é projetada para imitar a luz solar natural dentro das limitações da tecnologia subjacente. Essa iluminação consiste em uma faixa de frequências amplamente distribuídas que formam um espectro contínuo. A Figura 6.9 mostra a distribuição do comprimento de onda da luz solar. A radiação mais intensa está na região visível, com a intensidade diminuindo rapidamente para a luz ultravioleta (UV) de menor comprimento de onda e mais lentamente para a luz infravermelha (IR) de maior comprimento de onda.

    Um gráfico é mostrado com um eixo horizontal denominado “Comprimento de onda (n m)” e um eixo vertical denominado “Irradiância espectral (W dividida por m sobrescrito 2 dividido por n m)”. O eixo horizontal começa em 250 e se estende até 4000 com marcações fornecidas a cada 250 n m. Da mesma forma, o eixo vertical começa em 0,00 e se estende até 2,00 com marcações a cada 0,25 unidades. Duas linhas tracejadas verticais são desenhadas. O primeiro aparece em cerca de 400 nanômetros e o segundo em quase 700 nanômetros. À esquerda da primeira dessas linhas, o rótulo “U V” aparece na parte superior do gráfico. Entre essas linhas, o rótulo “Visível” aparece na parte superior do gráfico. À direita da segunda dessas linhas, o rótulo “Infravermelho” aparece na parte superior do gráfico. Uma curva cinza começa no eixo vertical em cerca de 0,10. Essa curva aumenta abruptamente até um valor máximo entre os dois segmentos de linha vertical de aproximadamente 1,75 a cerca de 625 nanômetros. Essa curva diminui rapidamente no início, depois diminui para atingir um valor de cerca de 0 na extremidade direita do gráfico. Uma curva dourada traça ao longo do mesmo caminho da curva cinza, mas mostra um grau significativo de variação na região do pico do gráfico. Nessa região geral, a curva dourada é irregular e um pouco irregular. Essa curva atinge um máximo acima de 2,00 em cerca de 475 nanômetros. Uma chave fornecida no espaço aberto do gráfico mostra que o gráfico dourado representa a luz solar no topo da atmosfera e a curva cinza representa o espectro de corpo negro de 5250 graus C.
    Figura 6.9 A distribuição espectral (intensidade da luz versus comprimento de onda) da luz solar atinge a atmosfera da Terra como luz UV, luz visível e luz infravermelha. A luz solar não absorvida no topo da atmosfera tem uma distribuição que corresponde aproximadamente à distribuição teórica de um corpo negro a 5250 °C, representada pela curva azul. (crédito: modificação do trabalho da American Society for Testing and Materials (ASTM) Terrestrial Reference Spectra for Photovoltaic Performance Evaluation)

    Na Figura 6.9, a distribuição solar é comparada a uma distribuição representativa, chamada espectro de corpo negro, que corresponde a uma temperatura de 5250 °C. O espectro de corpo negro corresponde muito bem ao espectro solar. Um corpo negro é um emissor conveniente e ideal que se aproxima do comportamento de muitos materiais quando aquecido. É “ideal” no mesmo sentido de que um gás ideal é uma representação simples e conveniente de gases reais que funcionam bem, desde que a pressão não seja muito alta nem a temperatura muito baixa. Uma boa aproximação de um corpo negro que pode ser usada para observar a radiação do corpo negro é um forno de metal que pode ser aquecido a temperaturas muito altas. O forno tem um pequeno orifício que permite que a luz emitida dentro do forno seja observada com um espectrômetro para que os comprimentos de onda e suas intensidades possam ser medidos. A Figura 6.10 mostra as curvas resultantes para algumas temperaturas representativas. Cada distribuição depende apenas de um único parâmetro: a temperatura. Os máximos nas curvas do corpo negro, λ max, mudam para comprimentos de onda mais curtos à medida que a temperatura aumenta, refletindo a observação de que os metais sendo aquecidos a altas temperaturas começam a brilhar em um vermelho mais escuro que se torna mais brilhante à medida que a temperatura aumenta, eventualmente se tornando branco quente em temperaturas muito altas à medida que as intensidades de todos os comprimentos de onda visíveis se tornam apreciáveis. Essa observação comum estava no cerne do primeiro paradoxo que mostrou as limitações fundamentais da física clássica que examinaremos.

    Os físicos derivaram expressões matemáticas para as curvas do corpo negro usando conceitos bem aceitos das teorias da mecânica clássica e do eletromagnetismo clássico. As expressões teóricas como funções de temperatura se ajustam bem às curvas experimentais observadas do corpo negro em comprimentos de onda mais longos, mas mostraram discrepâncias significativas em comprimentos de onda mais curtos. As curvas teóricas não apenas não mostraram um pico, elas mostraram absurdamente a intensidade se tornando infinitamente grande à medida que o comprimento de onda se tornava menor, o que implicaria que objetos do cotidiano em temperatura ambiente deveriam emitir grandes quantidades de luz ultravioleta. Isso ficou conhecido como a “catástrofe ultravioleta” porque ninguém conseguiu encontrar nenhum problema com o tratamento teórico que pudesse levar a um comportamento irreal de comprimento de onda curto. Finalmente, por volta de 1900, Max Planck derivou uma expressão teórica para a radiação de corpo negro que se encaixava exatamente nas observações experimentais (dentro do erro experimental). Planck desenvolveu seu tratamento teórico estendendo o trabalho anterior baseado na premissa de que os átomos que compunham o forno vibravam em frequências crescentes (ou comprimentos de onda decrescentes) à medida que a temperatura aumentava, com essas vibrações sendo a fonte da radiação eletromagnética emitida . Mas onde os tratamentos anteriores permitiram que os átomos vibrantes tivessem quaisquer valores de energia obtidos de um conjunto contínuo de energias (perfeitamente razoável, de acordo com a física clássica), Planck descobriu que, ao restringir as energias vibracionais a valores discretos para cada frequência, ele poderia derivar um expressão de radiação de corpo negro que corretamente teve a intensidade caindo rapidamente nos comprimentos de onda curtos na região UV.

    E=nhπ,n=1,2,3,.E=nhπ,n=1,2,3,.

    A quantidade h é uma constante agora conhecida como constante de Planck, em sua homenagem. Embora Planck estivesse satisfeito por ter resolvido o paradoxo da radiação do corpo negro, ele ficou preocupado porque, para fazer isso, ele precisava assumir que os átomos vibrantes exigiam energias quantizadas, o que ele não conseguiu explicar. O valor da constante de Planck é muito pequeno, 6,626××10 −34 joule segundos (J s), o que ajuda a explicar por que a quantização de energia não havia sido observada anteriormente em fenômenos macroscópicos.

    Um gráfico é mostrado com um eixo horizontal denominado “Comprimento de onda lambda (micrômetros)” e um eixo vertical denominado “Intensidade I (a r b. unidades)”. O eixo horizontal começa em 0 e se estende até 3,0 com marcações fornecidas a cada 0,1 micrômetro. Da mesma forma, o eixo vertical começa em 0 e se estende até 10 com marcações a cada 1 unidade. Duas linhas tracejadas verticais são desenhadas. O primeiro aparece em cerca de 0,39 micrômetros e o segundo em cerca de 0,72 micrômetros. À esquerda da primeira dessas linhas, o rótulo “Ultravioleta” aparece na parte superior do gráfico. Entre essas linhas, o rótulo “Visível” aparece na parte superior do gráfico. À direita da segunda dessas linhas, o rótulo “Infravermelho” aparece na parte superior do gráfico. Na extremidade direita do gráfico em espaço aberto, um ponto roxo é colocado e rotulado como “lambda maximum”. Um rótulo de “Temperatura” está localizado em uma região central do gráfico. Uma curva azul começa no eixo horizontal em cerca de 0,05 micrômetros. Essa curva aumenta abruptamente até um valor máximo entre os dois segmentos de linha vertical de aproximadamente 9,5 a cerca de 0,55 micrômetros. Essa curva diminui rapidamente no início, depois diminui para atingir um valor de cerca de 1,5 na extremidade direita do gráfico. Essa curva azul é rotulada como 6000 K abaixo da etiqueta “Temperatura”. As curvas são desenhadas de forma semelhante em verde para 5000 K, laranja para 4000 K e vermelho para 3000 K. À medida que a temperatura diminui, a altura do pico é menor e deslocada para a direita no gráfico. O valor máximo para a curva verde é de cerca de 4,5 a 7,2 micrômetros. Essa curva se afunila na extremidade direita do gráfico para um valor em torno de 0,6. O máximo para a curva laranja é de cerca de 2 a cerca de 0,9 micrômetros. Essa curva se afunila na extremidade direita do gráfico para um valor em torno de 0,2. O máximo para a curva vermelha é de cerca de 0,7 a cerca de 1,2 micrômetros. Essa curva se afunila na extremidade direita do gráfico para um valor em torno de 0,1. Toda a região abaixo da curva azul que está entre as duas linhas tracejadas, indicando a região visível, é sombreada com faixas verticais de cor. As cores que se estendem da esquerda para a direita nesta região são violeta, índigo, azul, verde, amarelo, laranja e vermelho. Um ponto roxo é colocado no pico de cada uma das quatro curvas coloridas. Esses picos estão conectados por uma curva tracejada.
    Figura 6.10 As curvas de distribuição espectral de corpo negro são mostradas para algumas temperaturas representativas.

    O efeito fotoelétrico

    O próximo paradoxo na teoria clássica a ser resolvido diz respeito ao efeito fotoelétrico (Figura 6.11). Foi observado que os elétrons podiam ser ejetados da superfície limpa de um metal quando a luz com uma frequência maior que alguma frequência limite brilhava sobre ele. Surpreendentemente, a energia cinética dos elétrons ejetados não dependia do brilho da luz, mas aumentava com o aumento da frequência da luz. Como os elétrons no metal tinham uma certa quantidade de energia de ligação mantendo-os lá, a luz incidente precisava ter mais energia para liberar os elétrons. De acordo com a teoria clássica das ondas, a energia de uma onda depende de sua intensidade (que depende de sua amplitude), não de sua frequência. Uma parte dessas observações foi que o número de elétrons ejetados em um determinado período de tempo aumentou à medida que o brilho aumentava. Em 1905, Albert Einstein conseguiu resolver o paradoxo incorporando as descobertas de quantização de Planck na visão desacreditada de partículas da luz (Einstein na verdade ganhou seu prêmio Nobel por esse trabalho, e não por suas teorias da relatividade, pelas quais ele é mais famoso).

    Einstein argumentou que as energias quantizadas que Planck havia postulado em seu tratamento da radiação de corpo negro poderiam ser aplicadas à luz no efeito fotoelétrico, de modo que a luz que atinge a superfície do metal não deveria ser vista como uma onda, mas sim como um fluxo de partículas (mais tarde chamadas de fótons). ) cuja energia dependia de sua frequência, de acordo com a fórmula de Planck, E = h₂ (ou, em termos de comprimento de onda usando c = λ,E=hcλE=hcλ). Os elétrons foram ejetados quando atingidos por fótons com energia suficiente (uma frequência maior que o limite). Quanto maior a frequência, maior a energia cinética transmitida aos elétrons que escapam pelas colisões. Einstein também argumentou que a intensidade da luz não dependia da amplitude da onda de entrada, mas correspondia ao número de fótons atingindo a superfície em um determinado período de tempo. Isso explica por que o número de elétrons ejetados aumentou com o aumento do brilho, já que quanto maior o número de fótons recebidos, maior a probabilidade de eles colidirem com alguns dos elétrons.

    Com as descobertas de Einstein, a natureza da luz adquiriu um novo ar de mistério. Embora muitos fenômenos de luz pudessem ser explicados em termos de ondas ou partículas, certos fenômenos, como os padrões de interferência obtidos quando a luz passava por uma fenda dupla, eram completamente contrários à visão de partículas da luz, enquanto outros fenômenos, como o efeito fotoelétrico, eram completamente contrário a uma visão ondulatória da luz. De alguma forma, em um nível fundamental profundo ainda não totalmente compreendido, a luz é ao mesmo tempo ondulatória e semelhante a uma partícula. Isso é conhecido como dualidade onda-partícula.

    A figura inclui três diagramas de ondas que se aproximam de uma superfície plana e horizontal chamada “Metal”, de um ângulo de cerca de 45 graus acima e à esquerda em relação à superfície. Na parte superior do diagrama, no centro, está o rótulo “E é igual a h nu”. À esquerda, uma onda senoidal atinge a superfície e para. A parte do diagrama próxima à superfície plana de metal é rotulada como “Nenhum elétron ejetado” e a onda é rotulada como “700 n m”. À direita, uma segunda onda similar, mais comprimida, chamada “550 n m”, atinge a superfície plana. Desta vez, uma flecha se estende para cima e para a direita em um ângulo de aproximadamente 45 graus. Um pequeno círculo amarelo com um sinal negativo está no centro da haste da seta. Acima dessa seta está a equação: “v subscrito max é igual a 2,96 vezes 10 sobrescrito 5 m por s.” Na extrema direita, uma terceira onda similar, ainda mais comprimida, rotulada como “400 n m” atinge a superfície plana. Desta vez, uma flecha se estende para cima e para a direita em um ângulo de aproximadamente 45 graus. Um pequeno círculo amarelo com um sinal negativo está no centro da haste da seta. Acima dessa seta está a equação “v subscrito max é igual a 6,22 vezes 10 sobrescrito 5 m por s.”
    Figura 6.11 Os fótons com baixas frequências não têm energia suficiente para fazer com que os elétrons sejam ejetados por meio do efeito fotoelétrico. Para qualquer frequência de luz acima da frequência limite, a energia cinética de um elétron ejetado aumentará linearmente com a energia do fóton de entrada.

    Exemplo 6.2

    Calculando a energia da radiação

    Quando vemos a luz de um signo de néon, observamos a radiação de átomos de néon excitados. Se essa radiação tem um comprimento de onda de 640 nm, qual é a energia do fóton que está sendo emitido?

    Solução

    Usamos a parte da equação de Planck que inclui o comprimento de onda, λ e convertemos unidades de nanômetros em metros para que as unidades de λ e c sejam as mesmas.
    E=hcλE=hcλ
    E=(6.626×10−34Js)(2.998×108ms−1)(640nm)(1m109nm)E=3.10×10−19JE=(6.626×10−34Js)(2.998×108ms−1)(640nm)(1m109nm)E=3.10×10−19J

    Verifique seu aprendizado

    As microondas em um forno têm uma frequência específica que aquece as moléculas de água contidas nos alimentos. (É por isso que a maioria dos plásticos e vidros não esquentam em um forno de microondas - eles não contêm moléculas de água.) Essa frequência é de cerca de 3××10 9 Hz. Qual é a energia de um fóton nessas microondas?

    Resposta:

    2××10 −24 J

    Link para o aprendizado

    Use este programa de simulação para experimentar o efeito fotoelétrico e ver como a intensidade, a frequência, o tipo de metal e outros fatores influenciam os fótons ejetados.

    Exemplo 6.3

    Efeito fotoelétrico

    Identifique quais das seguintes afirmações são falsas e, quando necessário, altere a palavra ou frase em itálico para torná-las verdadeiras, de acordo com a explicação de Einstein sobre o efeito fotoelétrico.

    (a) Aumentar o brilho da luz recebida aumenta a energia cinética dos elétrons ejetados.

    (b) Aumentar o comprimento de onda da luz recebida aumenta a energia cinética dos elétrons ejetados.

    (c) Aumentar o brilho da luz recebida aumenta o número de elétrons ejetados.

    (d) Aumentar a frequência da luz recebida pode aumentar o número de elétrons ejetados.

    Solução

    (a) Falso. Aumentar o brilho da luz recebida não afeta a energia cinética dos elétrons ejetados. Somente a energia, não o número ou a amplitude, dos fótons influencia a energia cinética dos elétrons.

    (b) Falso. Aumentar a frequência da luz recebida aumenta a energia cinética dos elétrons ejetados. A frequência é proporcional à energia e inversamente proporcional ao comprimento de onda. Frequências acima do valor limite transferem o excesso de energia para a energia cinética dos elétrons.

    (c) Verdadeiro. Como o número de colisões com fótons aumenta com a luz mais brilhante, o número de elétrons ejetados aumenta.

    (d) Verdadeiro em relação à energia limite que liga os elétrons ao metal. Abaixo desse limite, os elétrons não são emitidos e acima dele eles são. Uma vez acima do valor limite, aumentar ainda mais a frequência não aumenta o número de elétrons ejetados

    Verifique seu aprendizado

    Calcule a energia limite em kJ/mol de elétrons em alumínio, dado que o fóton de menor frequência para o qual o efeito fotoelétrico é observado é 9,87××10 14 Hz.

    Resposta:

    394 kJ/mol

    Espectros de linha

    Outro paradoxo dentro da teoria eletromagnética clássica com a qual os cientistas lutaram no final do século XIX dizia respeito à luz emitida por átomos e moléculas. Quando sólidos, líquidos ou gases condensados são suficientemente aquecidos, eles irradiam parte do excesso de energia como luz. Os fótons produzidos dessa maneira têm uma faixa de energias e, portanto, produzem um espectro contínuo no qual uma série ininterrupta de comprimentos de onda está presente. A maior parte da luz gerada pelas estrelas (incluindo o nosso sol) é produzida dessa forma. Você pode ver todos os comprimentos de onda visíveis da luz presente na luz solar usando um prisma para separá-los. Como pode ser visto na Figura 6.9, a luz solar também contém luz UV (comprimentos de onda mais curtos) e luz infravermelha (comprimentos de onda mais longos) que podem ser detectadas usando instrumentos, mas que são invisíveis ao olho humano. Sólidos incandescentes (brilhantes), como filamentos de tungstênio em luzes incandescentes, também emitem luz que contém todos os comprimentos de onda da luz visível. Esses espectros contínuos geralmente podem ser aproximados por curvas de radiação de corpo negro em alguma temperatura apropriada, como as mostradas na Figura 6.10.

    Em contraste com os espectros contínuos, a luz também pode ocorrer como espectros discretos ou de linha com larguras de linha muito estreitas intercaladas por todas as regiões espectrais, como as mostradas na Figura 6.13. Excitando um gás em baixa pressão parcial usando uma corrente elétrica, ou aquecendo-o, produzirá espectros de linha. Lâmpadas fluorescentes e sinais de néon operam dessa maneira (Figura 6.12). Cada elemento exibe seu próprio conjunto característico de linhas, assim como as moléculas, embora seus espectros sejam geralmente muito mais complicados.

    Esta figura mostra uma placa de néon colorida. Os tubos são dobrados em várias formas.
    Figura 6.12 Os sinais de néon operam excitando um gás em baixa pressão parcial usando uma corrente elétrica. Este sinal mostra os elaborados efeitos artísticos que podem ser alcançados. (crédito: Dave Shaver)

    Cada linha de emissão consiste em um único comprimento de onda de luz, o que implica que a luz emitida por um gás consiste em um conjunto de energias discretas. Por exemplo, quando uma descarga elétrica passa por um tubo contendo gás hidrogênio em baixa pressão, as moléculas de H 2 são divididas em átomos H separados e vemos uma cor azul-rosa. A passagem da luz por um prisma produz um espectro de linha, indicando que essa luz é composta por fótons de quatro comprimentos de onda visíveis, conforme mostrado na Figura 6.13.

    Uma imagem é mostrada com 5 linhas. Na parte superior e inferior da imagem há uma escala que começa em 4000 angstroms à esquerda e se estende até 740 angstroms na extrema direita. A linha superior é uma faixa contínua do espectro visível, mostrando as cores do violeta na extrema esquerda até o índigo, azul, verde, amarelo, laranja e vermelho na extrema direita. A segunda linha, chamada “N a”, mostra o espectro de emissão do elemento sódio, que inclui duas faixas verticais estreitas na faixa azul, duas faixas estreitas na faixa amarelo-verde, duas faixas estreitas na faixa amarela e uma faixa estreita na faixa laranja. A terceira linha, chamada “H”, mostra o espectro de emissão do hidrogênio. Esse espectro mostra bandas simples nas regiões violeta, índigo, azul e laranja. A quarta linha, chamada “C a”, mostra o espectro de emissão do cálcio. Esse espectro mostra faixas nas seguintes cores e frequências; um violeta, cinco índigo, um azul, dois verdes, dois amarelo-esverdeados, um amarelo, dois amarelo-laranja, um laranja e um vermelho. A quinta linha, chamada “H g”, mostra o espectro de emissão do mercúrio. Esse espectro mostra bandas nas seguintes cores e frequências; duas violetas, uma índigo, duas azuis, uma verde, duas amarelas, duas laranjas e uma vermelho-alaranjada. É importante observar que cada uma das faixas de cores dos espectros de emissão dos elementos corresponde a um comprimento de onda específico da luz. Estender uma linha vertical das faixas até a escala acima ou abaixo do diagrama combinará a faixa com uma medida específica na escala.
    Figura 6.13 Compare os dois tipos de espectros de emissão: espectro contínuo de luz branca (superior) e espectros de linha da luz de átomos excitados de sódio, hidrogênio, cálcio e mercúrio.

    A origem dos espectros discretos em átomos e moléculas foi extremamente intrigante para os cientistas no final do século XIX, pois, de acordo com a teoria eletromagnética clássica, somente espectros contínuos deveriam ser observados. Ainda mais intrigante, em 1885, Johann Balmer conseguiu derivar uma equação empírica que relacionava os quatro comprimentos de onda visíveis da luz emitida pelos átomos de hidrogênio a números inteiros. Essa equação é a seguinte, na qual k é uma constante:

    1λ=k(14−1n2),n=3,4,5,61λ=k(14−1n2),n=3,4,5,6

    Outras linhas discretas para o átomo de hidrogênio foram encontradas nas regiões UV e IR. Johannes Rydberg generalizou o trabalho de Balmer e desenvolveu uma fórmula empírica que previa todas as linhas de emissão do hidrogênio, não apenas aquelas restritas à faixa visível, onde n 1 e n 2 são números inteiros, n 1 < n 2, eR∞R∞é a constante de Rydberg (1,097)××10 (7 m −1).

    1λ=R∞(1n12−1n22)1λ=R∞(1n12−1n22)

    Mesmo no final do século XIX, a espectroscopia era uma ciência muito precisa e, portanto, os comprimentos de onda do hidrogênio foram medidos com altíssima precisão, o que implicava que a constante de Rydberg também poderia ser determinada com muita precisão. Que uma fórmula tão simples como a fórmula de Rydberg pudesse explicar medidas tão precisas parecia surpreendente na época, mas foi a eventual explicação para os espectros de emissão de Neils Bohr em 1913 que acabou convencendo os cientistas a abandonar a física clássica e estimulou o desenvolvimento de mecânica quântica moderna.