14.S : Inductance (résumé)
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Termes clés
henry (H) | unité d'inductance\(\displaystyle 1H=1Ω⋅s\) ; elle est également exprimée en volt-seconde par ampère |
inductance | propriété d'un dispositif qui indique l'efficacité avec laquelle il induit une force électromotrice dans un autre appareil |
constante de temps inductive | désigné par\(\displaystyle τ\), le temps caractéristique donné en quantité\(\displaystyle L/R\) d'un\(\displaystyle RL\) circuit série particulier |
inducteur | partie d'un circuit électrique destinée à fournir une auto-inductance, symbolisée par une bobine de fil |
Circuit LC | circuit composé d'une source de courant alternatif, d'une inductance et d'un condensateur |
densité d'énergie magnétique | énergie stockée par volume dans un champ magnétique |
inductance mutuelle | quantité géométrique qui exprime l'efficacité de deux dispositifs à induire des champs électromagnétiques l'un dans l'autre |
Circuit RLC | circuit avec une source de courant alternatif, une résistance, une inductance et un condensateur tous en série. |
auto-inductance | effet du dispositif induisant une force électromotrice en lui-même |
Équations clés
Inductance mutuelle par flux | \(\displaystyle M=\frac{N_2Φ_2}{1_I}=\frac{N_1Φ_{12}}{I_2}\) |
Inductance mutuelle dans les circuits | \(\displaystyle ε_1=−M\frac{dI_2}{dt}\) |
Auto-inductance en termes de flux magnétique | \(\displaystyle NΦ_m=LI\) |
Auto-inductance en termes de force électromotrice | \(\displaystyle ε=−L\frac{dI}{dt}\) |
Inductance automatique d'un solénoïde | \(\displaystyle L_{solenoid}=\frac{μ_0N^2A}{l}\) |
Auto-inductance d'un tore | \(\displaystyle L_{toroid}=\frac{μ_0N^2h}{2π}ln\frac{R_2}{R_1}\). |
Énergie stockée dans un inducteur | \(\displaystyle U=\frac{1}{2}LI^2\) |
Courant en fonction du temps pour un circuit RL | \(\displaystyle I(t)=\frac{ε}{R}(1−e^{−t/τ_L})\) |
Constante de temps pour un circuit RL | \(\displaystyle τ_L=L/R\) |
Oscillation de charge dans les | \(\displaystyle q(t)=q_0cos(ωt+ϕ)\) |
Fréquence angulaire dans les circuits LC | \(\displaystyle ω=\sqrt{\frac{1}{LC}}\) |
Oscillations de courant dans les circuits LC | \(\displaystyle i(t)=−ωq_0sin(ωt+ϕ)\) |
Charge en fonction du temps dans le circuit RLC | \(\displaystyle q(t)=q_0e^{−Rt/2L}cos(ω't+ϕ)\) |
Fréquence angulaire dans le circuit RLC | \(\displaystyle ω'=\sqrt{\frac{1}{LC}−(\frac{R}{2L})^2}\) |
Résumé
14.2 Inductance mutuelle
- L'inductance est la propriété d'un appareil qui exprime l'efficacité avec laquelle il induit une force électromotrice dans un autre appareil.
- L'inductance mutuelle est l'effet de deux dispositifs qui induisent des champs électromagnétiques l'un dans l'autre.
- Un changement de courant\(\displaystyle dI_1/dt\) dans un circuit induit une force électromotrice (\(\displaystyle ε_2\)) dans le second :
\(\displaystyle ε_2=−M\frac{dI_1}{dt}\),
où M est défini comme étant l'inductance mutuelle entre les deux circuits et le signe moins est dû à la loi de Lenz.
- Symétriquement, un changement de\(\displaystyle dI_2/dt\) courant dans le second circuit induit une force électromotrice (\(\displaystyle ε_1\)) dans le premier :
\(\displaystyle ε_1=−M\frac{dI_2}{dt}\),
où M est la même inductance mutuelle que dans le processus inverse.
14.3 Auto-inductance et inducteurs
- Les variations de courant dans un appareil induisent une force électromotrice dans l'appareil lui-même, appelée auto-inductance,
\(\displaystyle ε=−L\frac{dI}{dt}\),
où L est l'auto-inductance de l'inducteur et\(\displaystyle dI/dt\) le taux de variation du courant qui le traverse. Le signe moins indique que la force électromotrice s'oppose au changement de courant, comme l'exige la loi de Lenz. L'unité de l'auto-inductance et de l'inductance est le henry (H), où\(\displaystyle 1H=1Ω⋅s\).
- L'auto-inductance d'un solénoïde est
\(\displaystyle L=\frac{μ_0N^2A}{l}\),
où N est son nombre de spires dans le solénoïde, A est sa section transversale, l est sa longueur et\(\displaystyle μ_0=4π×10^{−7}T⋅m/A\) est la perméabilité de l'espace libre.
- L'auto-inductance d'un tore est
\(\displaystyle L=\frac{μ_0N^2h}{2π}ln\frac{R_2}{R_1}\),
où N est le nombre de spires dans le tore\(\displaystyle R_1\) et\(\displaystyle R_2\) les rayons intérieur et extérieur du tore, h est la hauteur du tore et\(\displaystyle μ_0=4π×10^{−7}T⋅m/A\) est la perméabilité de l'espace libre.
14.4 Énergie dans un champ magnétique
- L'énergie stockée dans un inducteur U est
\(\displaystyle U=\frac{1}{2}LI^2\).
- L'auto-inductance par unité de longueur du câble coaxial est
\(\displaystyle \frac{L}{l}=\frac{μ_0}{2π}ln\frac{R_2}{R_1}\).
14.5 Circuits RL
- Lorsqu'une connexion en série d'une résistance et d'une bobine d'induction (un circuit RL) est connectée à une source de tension, la variation temporelle du courant est
\(\displaystyle I(t)=\frac{ε}{R}(1−e^{−Rt/L})=\frac{ε}{R}(1−e^{−t/τ_L})\)(s'allume),
où se situe le courant initial\(\displaystyle I_0=ε/R\)..
- La constante de temps caractéristique\(\displaystyle τ\) est\(\displaystyle τ_L=L/R\), où L est l'inductance et R est la résistance.
- Dans la première constante de temps\(\displaystyle τ\), le courant passe de zéro à\(\displaystyle 0.632I_0\) 0,632 du reste dans chaque intervalle de temps suivant\(\displaystyle τ\).
- Lorsque l'inducteur est court-circuité à travers une résistance, le courant diminue comme
\(\displaystyle I(t)=\frac{ε}{R}e^{−t/τ_L}\)(s'éteindre).
Le courant tombe à zéro\(\displaystyle 0.368I_0\) dans le premier intervalle\(\displaystyle τ\) de temps et à 0,368 du reste vers zéro à chaque fois suivant\(\displaystyle τ\).
14.6 Oscillations dans un circuit LC
- L'énergie transférée de manière oscillatoire entre le condensateur et l'inducteur dans un circuit LC se produit à une fréquence angulaire\(\displaystyle ω=\sqrt{\frac{1}{LC}}\).
- La charge et le courant dans le circuit sont donnés par
\(\displaystyle q(t)=q_0cos(ωt+ϕ)\),
\(\displaystyle i(t)=−ωq_0sin(ωt+ϕ)\).
14.7 Circuits de la série RLC
- La solution sous-amortie pour la charge du condensateur dans un circuit RLC est
\(\displaystyle q(t)=q_0e^{−Rt/2L}cos(ω't+ϕ).\)
- La fréquence angulaire donnée dans la solution sous-amortie pour le circuit RLC est
\(\displaystyle ω′=\sqrt{\frac{1}{LC}−(\frac{R}{2L})^2}\).