27.4: Difração de fenda múltipla
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Objetivos de
Ao final desta seção, você poderá:
- Discuta o padrão obtido da grade de difração.
- Explique os efeitos da grade de difração.
Uma coisa interessante acontece se você passar a luz por um grande número de fendas paralelas uniformemente espaçadas, chamadas de grade de difração. É criado um padrão de interferência muito semelhante ao formado por uma fenda dupla (veja a Figura 1). Uma grade de difração pode ser fabricada riscando o vidro com uma ferramenta afiada em várias linhas paralelas posicionadas com precisão, com as regiões intocadas agindo como fendas. Eles podem ser produzidos fotograficamente em massa de forma bastante barata. As grades de difração funcionam tanto para transmissão de luz, como na Figura 1, quanto para reflexão da luz, como nas asas de borboleta e na opala australiana na Figura 2 ou no CD ilustrado na fotografia de abertura deste capítulo. Além de serem usadas como itens inovadores, as grades de difração são comumente usadas para dispersão espectroscópica e análise de luz. O que os torna particularmente úteis é o fato de formarem um padrão mais nítido do que as fendas duplas. Ou seja, suas regiões claras são cada vez mais estreitas, enquanto suas regiões escuras são mais escuras. A Figura 3 mostra gráficos idealizados demonstrando o padrão mais nítido. Grades de difração natural ocorrem nas penas de certos pássaros. Estruturas minúsculas semelhantes a dedos em padrões regulares atuam como grades de reflexão, produzindo interferências construtivas que dão cores às penas não apenas devido à sua pigmentação. Isso é chamado de iridescência.
A análise de uma grade de difração é muito semelhante à de uma fenda dupla (veja a Figura 4). Como sabemos em nossa discussão sobre fendas duplas em “Young's Double Slit Experiment”, a luz é difratada por cada fenda e se espalha após a passagem. Os raios viajando na mesma direção (em um ângulo em\(\theta\) relação à direção do incidente) são mostrados na figura. Cada um desses raios percorre uma distância diferente até um ponto comum em uma tela distante. Os raios começam em fase e podem estar dentro ou fora de fase quando chegam a uma tela, dependendo da diferença nos comprimentos do caminho percorrido. Como visto na figura, cada raio percorre uma distância\(d\sin{\theta}\) diferente da de seu vizinho, onde\(d\) está a distância entre as fendas. Se essa distância for igual a um número integral de comprimentos de onda, todos os raios chegarão em fase e a interferência construtiva (um máximo) será obtida. Assim, a condição necessária para obter interferência construtiva para uma grade de difração\(d\) é\[d\sin{\theta} = m \lambda, for m=0,1,-1,2,-2,...\left(constructive\right)\label{27.5.1}\] onde está a distância entre as fendas na grade,\(\lambda\) é o comprimento de onda da luz e\(m\) é a ordem do máximo. Observe que essa é exatamente a mesma equação das fendas duplas separadas por\(d\). No entanto, as fendas geralmente estão mais próximas nas grades de difração do que nas fendas duplas, produzindo menos máximos em ângulos maiores.
Onde as grades de difração são usadas? As grades de difração são os principais componentes dos monocromadores usados, por exemplo, em imagens ópticas de comprimentos de onda específicos de amostras biológicas ou médicas. Uma grade de difração pode ser escolhida para analisar especificamente um comprimento de onda emitido por moléculas em células doentes em uma amostra de biópsia ou para ajudar a excitar moléculas estratégicas na amostra com uma frequência de luz selecionada. Outro uso vital é em tecnologias de fibra óptica, nas quais as fibras são projetadas para fornecer desempenho ideal em comprimentos de onda específicos. Uma variedade de grades de difração está disponível para selecionar comprimentos de onda específicos para esse uso.
EXPERIÊNCIA PARA LEVAR PARA CASA: ARCO-ÍRIS EM UM CD
O espaçamento\(d\)) das ranhuras em um CD ou DVD pode ser bem determinado usando um laser e a equação.\(d\sin{\theta} = m \lambda, for m = 0,1,-1,2,-2,...\) No entanto, ainda podemos fazer uma boa estimativa desse espaçamento usando luz branca e o arco-íris de cores que vem da interferência. Reflita a luz do sol de um CD na parede e use seu bom senso sobre a localização de uma cor fortemente difratada para encontrar a separação\(d\).
Exemplo\(\PageIndex{1}\): Calculating Typical Diffraction Grating Effects
Grades de difração com 10.000 linhas por centímetro estão prontamente disponíveis. Suponha que você tenha um e envie um feixe de luz branca através dele para uma tela a 2,00 m de distância. (a) Encontre os ângulos para a difração de primeira ordem dos comprimentos de onda mais curtos e mais longos da luz visível (380 e 760 nm). (b) Qual é a distância entre as extremidades do arco-íris da luz visível produzida na tela para interferência de primeira ordem? (Veja a Figura.)
Estratégia:
Os ângulos podem ser encontrados usando a equação, uma\[d\sin{\theta} = m \lambda, for m = 0,1,-1,2,-2,...\label{27.5.1}\] vez que um valor para o espaçamento da fenda\(d\) tenha sido determinado. Como existem 10.000 linhas por centímetro, cada linha é separada por\(1/10,000\) de um centímetro. Depois que os ângulos são encontrados, as distâncias ao longo da tela podem ser encontradas usando trigonometria simples.
Solução para (a):
A distância entre as fendas é\(d = \left(1 cm\right) / 10,000 = 1.00 \times 10^{-4} cm\) ou\(1.00 \times 10^{-6} m\). Vamos chamar os dois ângulos\(\theta_{V}\) para violeta (380 nm) e\(\theta_{R}\) vermelho (760 nm). Resolvendo a equação\(d\sin{\theta_{V}} = m \lambda\) para\(\sin{\theta_{V}}\),\[\sin{\theta_{V}} = \frac{m \lambda v}{d}, \label{27.5.2}\] onde\(m = 1\) para primeira ordem\(\lambda_{v} = 380 nm = 3.80 \times 10^{-7} m\) e. Substituindo esses valores, obtém-se,\[\sin{\theta_{v}} = \frac{3.80 \times 10^{-7} m}{1.00 \times 10^{-6} m} = 0.380.\] assim, o ângulo\(\theta_{R}\) é Similar,\[\theta_{v} = \sin^{-1}{0.380} = 22.33^{\circ}.\]\[\sin{\theta_{R}} = \frac{7.60 \times 10^{-7} m}{1.00 \times 10^{-6} m}.\] Assim, o ângulo é\[\theta_{R} = \sin^{-1}{0.760} = 49.46^{\circ}.\] Observe que em ambas as equações, relatamos os resultados desses cálculos intermediários em quatro figuras significativas para usar com o cálculo na parte (b)\(\theta_{v}\) .
Solução para (b):
As distâncias na tela estão rotuladas\(y_{v}\) e\(y_{R}\) na figura. Observando isso\(\tan{\theta} = y/x\), podemos resolver para\(y_{v}\)\(y_{R}\) e. Ou seja,\[y_{v} = x \tan{\theta_{v}} = \left( 2.00 m \right) \left(\tan{22.33^{\circ}}\right) = 0.815m \label{25.7.3}\] e\[y_{R} = x \tan{\theta_{R}} = \left( 2.00 m \right) \left( \tan{49.46^{\circ}} \right) = 2.338 m \label{25.7.4}.\] a distância entre eles é, portanto,\[y_{R} - y_{v} = 1.52 m.\]
Discussão:
A grande distância entre as extremidades vermelha e violeta do arco-íris produzida pela luz branca indica o potencial que essa grade de difração tem como ferramenta espectroscópica. Quanto mais ele pode espalhar os comprimentos de onda (maior dispersão), mais detalhes podem ser vistos em um espectro. Isso depende da qualidade da grade de difração — ela deve ser feita com muita precisão, além de ter linhas bem espaçadas.
Resumo
- Uma grade de difração é uma grande coleção de fendas paralelas uniformemente espaçadas que produz um padrão de interferência semelhante, mas mais nítido, do que o de uma fenda dupla.
- Há interferência construtiva para uma grade de difração quando\(d\sin{\theta} = m \lambda \left( for m = 0,1,-1,2,-2,...\right)\), onde\(d\) está a distância entre as fendas na grade,\(\lambda\) é o comprimento de onda da luz e\(m\) é a ordem do máximo.
Glossário
- interferência construtiva para uma grade de difração
- ocorre quando a condição\(d \sin{\theta} = m \lambda \left(for~m = 0,1,-1,2,-2,...\right)\) é satisfeita, onde\(d\) está a distância entre as fendas na grade,\(\lambda\) é o comprimento de onda da luz e\(m\) é a ordem do máximo
- grade de difração
- um grande número de fendas paralelas espaçadas uniformemente